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(lu spalh d'Islande par pression, j'ai essayé de me représenter les mouve- 

 ments moléculaires mis en jeu dans ce remarquable changement de forme. 

 Il faut d'abord connaître l'arrangement moléculaire dans le cristal na- 

 turel.» Deux hypothèses distinctes, chacune bien définie, se ])résentent à 

 l'esprit; et il semble certain que l'une ou l'autre des deux correspond à la 

 véritable structure. 



» § 2. Hypothèse I. — Imaginons un assemblage homogène de globes 

 serrés les uns contre les autres et disposés en tétraèdre équilatère ('). 



)) Pour abréger, supposons qu'une des faces repose sur un plan hori- 

 zontal. Aplatissons tout le système dans le sens vertical, sans en altérer 

 l'homogénéité, jusqu'à ce que l'angle trièdre primitivement aigu de la 

 pyramide de globes devienne l'angle trièdre obtus du rhomboïde de spath 

 d'Islande. La réduction des ordonnées serait exactement de y/^ à i, si l'in- 

 clinaison des faces obliques sur la base était exactement 45° (^) dans la 

 pyramide triangulaire obtenue en coupant l'angle trièdre obtus du spath 

 par un plan perpendiculaire à l'axe. 



» Ainsi, nous avons la structure moléculaire du spath d'Islande en rem- 

 plaçant les globes employés au début par des ellipsoïdes de révolution 

 aplatis, dont le diamètre équatorial est y/8 ou 2,83 fois l'axe polaire; ces 

 ellipsoïdes sont rangés à plat par couches horizontales de i, 3, 6, lo, 

 i5, .. ., {i{i+ i)» ^" forme de triangles équilatéraux, et superposés con- 

 formément à la règle bien connue pour la construction d'une pile de 

 boulets en pyramide triangulaire équilatère ('). 



» § 3. Cette hypothèse, je viens de voir que Huygens l'avait proposée 

 il y a 200 ans dans son Traité de la lumière (Leyde, 1690). J'y avais été con- 

 duit indépendamment, mais je n'en fus pas satisfait, surtout à cause de la 

 très grande commotion interne qu'elle supposerait dans le mécanisme à& la 



(*) Voir Mémoire sur les systèmes formés par des points distribués régulièrement 

 sur un plan ou dans l'espace, par M. A. Bravais {Journal de l'École Polytechnique, 

 Cahier XXIII). 



(') Cet angle esl de 44''36',6 à la température ordinaire {Minéralogie de Pliillips, 

 Brooke et Miller, § /|.07) et devient égal à 45° à la température de Soo". 



(') Les aplatissements nécessaires pour passer de la pyramide triangulaire équilatère 

 à la pyramide à sommet rectangle et à la pyramide triangulaire obtuse du spath seront 

 compris en un instant, si l'on remarque que les tangentes des inclinaisons des faces 

 obliques sur la base dans les trois cas sont respectivement y^S, \/2 et 1; par conséquent, 

 les distances du sommet à la base sont proportionnelles à ces trois nombres, puisque 

 la base demeure invariable dans l'aplatissement simple décrit dans le lexle. 



