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à cette place. A chaque point correspondant à B relativement à l'assem- 

 blage des noirs, plaçons un atome blanc. Cet atome étant ainsi intercalé 

 dans l'assemblage des noirs, nous avons un assemblage homogène de 

 blancs, semblable à l'assemblage des noii's. Chaque atome blanc est indi- 

 viduellement équilibré par les forces que les noirs exercent sur lui ; il est 

 aussi équilibré parles forces que les autres atonies blancs exercent sur lui, 

 à cause de l'homogénéité de l'assemblage des atomes blancs. 



» Remarquons maintenant que chaque atome noir est situé, par rapport 

 aux blancs semblablement à chaque atome blanc par rapport aux noirs. 

 Ainsi , nous voyons que chaque atome noir est équilibré non seulement par 

 les actions des autres atomes noirs, mais aussi séparément par les actions 

 des atomes blancs. Il suit que, à des distances de la frontière >I, chaque 

 atome noir et chaque atome blanc peuvent être libérés après que la con- 

 stitution de l'assemblage double est complété; et le système libre sera en 

 équilibre. 



» § 12. Mais les forces qu'il faut appliquer aux atomes dont les sphères 

 d'influence dépassent la frontière, pour maintenir l'équilibre, diffèrent 

 beaucoup des forces qu'il faudrait appliquer aux mêmes atoines s'il n'y 

 avait pas de forces mutuelles entre les noirs et les blancs. La théorie de 

 l'élasticité du solide, composé des deux assemblages homogènes simples, 

 est fondée, d'une part, sur la détermination de la position de l'équilibre du 

 § 11, et d'autre part sur la détermination des forces de frontière indiquées 

 au § 12. 



» § 13. Remarquons maintenant que, si l'assemblage simple homogène, 

 par lequel nous commençons, est rangé suivant le système de triangles 

 cquilatéraux, la symétrie donne trois positions d'équilibre pour B du § 12. 



» En effet, considérons l'octaèdre régulier et les deux tétraèdres orientés 

 en sens opposés qui constituent la partition de l'espace par les plans des 

 triangles d'atomes voisins. Le centre de l'octaèdre et le centre de chaque 

 tétraèdre sont, tous trois, des positions d'équilibre pour B. 



» J'ai choisi premièrement le centre d'un des tétraèdres, dans les calculs 

 que j'ai déjà faits et dont les détails sont donnés dans ma Communication à 

 la Société royale d'Edimbourg. Sans calcul, il est facile de voir que, si la dis- 

 tance du centre du tétraèdre à chaque sommet est égale à l'A du § 3, nous 

 avons un solide incompressible (k = ce), et que la rigidité de ce solide est 

 moindre que la rigidité du solide idéal composé des atomes noirs et blancs 

 intercalés, mais sans action des noirs sur les blancs. La tendance à l'insta- 

 bilité qui donne cette diminution de rigidité est vaincue par une tendance 



