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 d'être un point; que chaque barreau soit muni, à ses extrémités, de ca- 

 lottes sphériques rigidement fixées à lui et s'appliquant sur des parties de 

 la surface des sphères; que ces calottes ne puissent quitter les surfaces 

 sphériques, mais restent libres de glisser sur elles. INous aurons réalisé 

 ainsi une structure moléculaire articulée qui, en gros, constitue un quasi- 

 liquide parfait, incompressible. Les déformations ne doivent être qu'infini- 

 ment petites ; et de telles défoi-mations exigent des diminutions de volume 

 infiniment petites du second ordre, proportionnelles à leurs carrés, que 

 nous négligeons. C'est à cause de cette limitation que nous n'avons pas 

 un liquide parfait incompressible, sans la qualification « quasi ». Mais cette 

 limitation n'altère en rien la perfection de notre éther, quant à sa pro- 

 priété de fonctionner poin- les ondes lumineuses. 



» § 3. Maintenant, pour donner à notre structure la quasi-élasticité qui 

 lui est nécessaire pour produire les vibrations des ondes lumineuses, atta- 

 chons à chaque barreau une paire gvrostatique composée de deux gyro- 

 scopes de Foucault, installés suivant les instructions qui suivent. 



» § 4. Au lieu du barreau simple, prenons un barreau dont la partie 

 centrale, d'un tiers de sa longueur par exemple, soit composée de deux an- 

 neaux dans des plans perpendiculaires l'un à l'autre, et se coupant dans la 

 ligne du barreau. Oue le centre de chaque anneau, et un diamètre de 

 chaque anneau, soient dans la ligne du barreau. Que ces deux anneaux soient 

 les anneaux extérieurs des gyroscopes, et que les axes des anneaux inté- 

 rieurs soient montés perpendiculairement à la ligne du barreau. Plaçons 

 maintenant les anneaux intérieurs, avec leurs plans dans les plans des an- 

 neaux extérieurs, et conséquemment avec les axes de leurs volants dans la 

 ligne du barreau. Donnons des vitesses de rotation égales, ma.is en sens 

 contraires, aux deux volants. 



» § 5. La paire gyrostatique ainsi constituée (c'est-à-dire ainsi con- 

 struite et ainsi mise en mouvement) a la propriété singulière d'exiger, poin- 

 dévier le barreau, un couple Poinsot L, appliqué dans un plan contenant 

 la ligne du barreau, proportionnel à l'inclinaison i de la direction nouvelle 

 du barreau à sa direction primitive, à la condition cjue la durée de l'appli- 

 cation du couple L ne suffise qu'à produire des déviations infiniment pe- 

 tites des axes des volants de la ligne du barreau. 



» Nous avons, en effet, comme il est facile de le démontrer par la 

 théorie du gyroscope, 



