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» 3" Si l'allraction F' est égale à F, la force d'extension devienl égale à la tension 

 (cas d'un liquide amené en contact avec une couche du même liquide adhérente à une 

 paroi solide). 



» 4° Enfin, si F' est compris entre F et -, il y a encore une force d'extension E à la 



surface commune, mais elle est moindre que la tension; alors l'équilibre a lieu le long 

 de la ligne limite de contact du solide et du liquide, quand Fcosj = E, i étant l'angle 

 du bord. 



» De son côté, M. Quincke ('), s'appuyant sur l'analogie entre une masse à l'étal 

 liquide et cette même masse à l'élat solide, croit pouvoir conclure que : 



» i" Toute surface solide est douée à'nne force contractile ; 



» 2" La surface de contact d'un liquide et d'un solide est douée d'une tension, qui 

 dépend de la nature des deux corps en présence; 



» 3° L'angle du bord est donné par la formule cosi= — ('-«i est la tension du 



corps solide, c<i, celle de la surface commune, et a^ celle de la surface libre du 

 liquide). 



» Dans le travail actuel, je lâche de réfuter la thèse du savant professeur de Hei- 

 delberg; et tout d'abord, j'estime qu'un corps solide ne peut être soumis à une tension 

 superficielle comme un corps liquide, précisément parce que les particules extrêmes 

 d'un solide ont des positions moyennes invariables, tandis que la surface limite d'un 

 liquide est naturellement instable. 



» En second lieu, la couche de contact d'un solide et d'un liquide qui le mouille 

 n'est pas sollicitée par une force de tension ; car, s'il en était ainsi, une bande de papier 

 plongée entièrement dans l'eau, puis retirée et exposée à l'air libre, serait soumise à 

 quatre forces toutes conlracliles; dès lors, on ne comprendrait ni l'allongement de la 

 bande ni son retour à la forme plane après une légère déformation quelconque. 



» En troisième lieu, soit une lame de verre terminée par des sections planes et 

 plongée entièrement dans un liquide, de telle manière qu'une des surfaces terminales 

 soit aussi exactement que possible au niveau de ce liquide; on verra que celui-ci 

 aboutit à la lame solide suivant des éléments horizontaux, ce qui serait absolument 

 impossible si la surface de contact était soumise à une tension comme la surface libre 

 du liquide. 



» Toute difficulté disparaît, au contraire, si, comme l'exige d'ailleurs la théorie ca- 

 pillaire de Gauss, on admet, dans la couche de contact d'un solide et d'un liquide qui 

 le mouille, non pas une tension, mais bien \xn& force d'extension, n 



(') Veber die physikalischen Eigcnschaflcn diinncr. /ester Lamellcn { i/in. de 

 Wiedeniann. t. XXXV, p. 56i; i888). 



