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Positions apparente!; de la comète. 



Dates Temps moyen 



1889." d'Agcr.' 



Il m s 



Nov. 20 8.5o. 5 



22 8.36.34 



23 6.1G. 8 



25 8.33.28 



25 9. 9.4?- 



25 g. 35. 56 



26 7.55. 1 3 



26 8.59. 19 



26. 9-^7- 7 



27 8. 8.10 



THERMODYNAMIQUE, — /wfig-e mécanique des phénomènes thermodynamiques . 

 Note de M. Chaperon, présentée par M. A. Cornu. 



« On peut imaginer des systèmes purement mécaniques qui présentent, 

 pour les transformations qu'ils font subir aux mouvements finis, une ana- 

 logie frappante avec les machines thermiques. Nous allons décrire un de 

 ces systèmes, qui est de la plus grande simplicité. 



)) Il se compose d'un point matériel ou d'une petite sphère de masse i, 

 mobile sur une droite tournante: la force centrifuge est supposée équili- 

 brée par un fd auquel est appliquée une force variable F; on peut aussi 

 supposer ce fil passant au centre sur une poulie et dans un axe creux, ou 

 toute autre disposition qui rendrait acces.sible le point d'application de la 

 force. 



» Ce système a trois éléments variables : F la force extérieure, r le 

 rayon OM et to la vitesse angulaire ; ils sont liés par une relation 

 F = rco^ que l'on peut appeler Véquatioii caractéristique du système. On 

 peut évidemment, par l'action d'une force extérieure, faire varier F et r; 

 nous admettons que l'on peut aussi faire varier 10 par l'action d'un ou de 

 plusieurs volants agissant sur l'axe comme une transmission à friction. 

 Il est clair que ces volants, sources d'énergie, peuvent en communiquer 

 au système quand leur vitesse est supérieure à celle de l'axe, et en recevoir 

 dans le cas contraire. Nous supposerons, pour plus de simplicité, que cela 



