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la valeur de la constante R fixant le rang de la courbe. On peut aussi ex- 

 primer l'équation en fonction de F et r et tracer les lignes sur les mêmes 

 axes que les précéd entes; ona 



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» III. Cycle. — Le cycle que nous allons maintenant faire décrire à cet 

 appareil se composera évidemment de deux lignes de chacune des espèces 

 décrites. Le long des lignes d'égale vitesse, nous supposerons le mouve- 

 ment entretenu par des volants avant des vitesses infiniment voisines de to 

 et £2 ; le long des lignes de nulle transmission, il n'y a que le jeu de la 

 force F ; pour avoir le rendement, il suffit donc de prendre le rapport 

 comme formé avec les énergies de rotation reçues ou dépensées le long 

 des lignes d'égale vitesse ; on a ainsi 



^ (/■^-/■'^)co^-(/-j-/-'.^)a^ 

 et, éliminant r^, /',' par l'équation B des lignes de nulle transmission. 



expression du rendement dans le cvcle considéré. On peut en former un 

 grand nombre d'autres, représentant la marche des anciennes machines 

 à air, etc. 



» Conclusion. — L'expérience du rendement que nous venons de trouver 

 justifie le nom d'image des phénomènes thermodynamiques, donné à notre 

 conception. Considérons, en effet, un gaz et le système décrit subissant des 

 transformations parallèles; en considérant F, ret w comme les images de 

 p, <% T, les résultats donnés par le système thermique auront ainsi, comme 

 on l'a vu, pour images ceux du système mécanique, et ce dernier obéira à 

 une loi, qui n'est qu'une conséquence élémentaire de celles de la Dyna- 

 mique, et qui est cependant l'image du principe de Carnot. 



» L'analogie se continue, bien entendu, dans les conséquences : les lignes 

 que nous avons étudiées correspondent aux isothermes et aux adiabatiques. 

 La force vive de rotation qu'il faut transmettre aux systèmes, pour une va- 

 riation infiniment petite, est représentée par le premier membre de l'équa- 

 tion (B' ) des lignes de nulle transmission. Elle est l'image de r/Q, et n'est 

 point intégrable ; mais, si on la divise par w, elle s'intègre et donne l'image 

 de l'entropie s = r'-oi. 



