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 de l'énergie potentielle qui sert à calculer cette action. (Jn peut se proposer 

 de donner une théorie un peu plus complète, en regardant ces coefficients 

 comme variables avec la force magnétisante, et d'utiliser ainsi les données 

 expérimentales pour mesurer ces variations. 



» Supposons, pour fixer les idées, qu'il s'agisse d'un corps diamagné- 

 tique. L'aimantation induite étant très faible, un élément quelconque de 

 volume d<.' de ce corps devient im aimant, dont l'axe est dirigé en sens in- 

 verse de la force magnétique F du champ, et dont le moment est — kF dv, 

 k étant le coefficient d'aimantation, fonction de F. 



» La force motrice qui en résulte sur l'élément dv est la même que celle 

 qui s'exercerait sur un aimant permanent, de même moment et de même 

 orientation. Pour la calculer, considérons un pareil aimant permanent; 

 son énergie potentielle est MF, M désignant son moment magnétique. Par 

 suite, la composante parallèle aux x de la force motrice sera 



u/r àV ,nàF , I , (J(F^) , 



— M -T- = /ïP -5- dv — -k -4: — - dv. 



djc ax 2 dx 



)) Si donc nous désignons par W l'énergie potentielle de l'élément con- 

 sidéré, il vient 



dW 1 . <i(F') , 



^- = k -^ dv, 



ax 2 Ox 



et de même pour/ et :;. Si l'élément parcourt un chemin tel queF° ])renne 

 l'accroissement rf(F^), W prendra l'accroissement — \kd{Y'^')dv, k étant 

 toujours relatif à la valeur de F au point considéré. On a donc finalement 



(i) W=-i^-„,FVA', 



en posant 



(2) k„,= ^,( kdlï-). 



» Les mêmes formules conviennent pour les corps faiblement magné- 

 tiques; elles pemettent de calculer l'action mécanique si l'on a des données 

 suffisantes sur le champ considéré. 



» k,n, qui joue ici le rôle de la constante k de la formule ordinaire, est 

 la valeur moyenne du coefficient d'aimantation, considéré comme fonction 

 de F^. On voit aisément que cette quantité est celle qu'on mesure par la 

 méthode hydrostatique de Quincke. Il en est de même pour une autre mé- 



