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 des déformations déjà éprouvées, même l'instant d'avant quand les mouve- 

 ments s'exécutent avec lenteur; et elle est d'égale intensité, par unité 

 superficielle, pour la compression ou la dilatation et pour le glissement ou 

 cisaillement; égalité que l'un de nous a vérifiée théoriquement (i) en con- 

 sidérant que toute compression ou dilatation dans une certaine direction 

 est nécessairement accompagnée de glissements relatifs sur des faces qui lui 

 sont obliques. M. Tresca a confirmé, par des expériences variées, celte con- 

 stance de la résistance, soit à la compression, soit au glissement ou au 

 cisaillement, en faisant, sur la loi partiellement observée des mouvements, 

 quelques hypothèses, et en égalant le travail intérieur de la résistance sup- 

 posée à celui des pressions extérieures exercées et mesurées; ce qui l'a mis 

 à même d'assigner, pour divers métaux, la valeur du coefficient spéci- 

 fique, appelé R, delà résistance en question. 



» Pour fonder la théorie des mouvements intérieurs ainsi considérés dans 

 les solides, il restait à mettre en œuvre cette loi simple, à l'effet d'établir 

 des équations analogues à celles du mouvement des fluides, et capables de 

 fournir les grandeurs des déplacements moléculaires intérieurs produits à 

 chaque instant par des forces extérieures données. C'est encore ce qu'a tenté 

 l'un de vos Commissaires, dans une Communication faite à l'Académie en 

 1870 (2). Il s'y est borné au cas le plus simple, où il suffit de considérer 

 deux des trois dimensions du bloc et deux des coordonnées de ses divers 

 points en abstrayant la troisième. Les équations sont au nombre de cinq, 

 comme les inconnues, qui consistent : i" dans les deux composantes de la 

 vitesse de déplacement d'yn point quelconque parallèlement aux coordon- 

 nées; 2° dans les deux composantes normales et dans la composante tan- 

 gentielle des pressions intérieures sur l'unité superficielle de deux petites 

 faces perpendiculaires respectiveuient aux coordonnées et passant par le 

 même point quelconque. Deux de ces cinq équations expriment simplement 

 l'équilibre de translation, en deux sens parallèles aux coordonnées, d'un 

 élément parallélépipède, sous l'action de pressions intérieures et de forces 

 extérieures ( telles que la pesanteur) en y joignant les forces d'inertie, 

 ordinairement faibles, et négligeables dans ces sortes de mouvements sup- 

 posés très-lents. La troisième équation, particidière à la question, énonce 

 analytiquement la loi mise en lumière par M. Tresca; elle exprime, en effet, 

 qu'en chaque point, sur l'unité superficielle de la face intérieure parallèle- 



(i) Comptes rendus, 21 février 1870, t. LXX, p. 368. 

 (2) Comptes rendus, '] mars 1870, p. i\']3. 



