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met, à la place de l'inconnue, le carré du double du coefficient R de résis- 

 tance au cisaillement, donné par l'expérience pour la matière dont on 

 s'occupe, l'on aura exprimé la condition caractéristique du mouvement 

 considéré. 



» C'est la quatrième des équations entre les six composantes de pression, 

 les trois premières étant fournies par l'équilibre de translation, dans les 

 trois sens, d'un élément parallélépipède. 



» La cinquième équation n'a lieu qu'entre les trois autres inconnues, 

 qui sont les vitesses d'un point quelconque dans le sens des coordonnées. 

 C'est l'équation de continuité, ou de conservation de la densité et du 

 volume (le la matière, conformément à ce qu'ont indiqué toutes les expé- 

 T'iences. 



» Les quatre dernières équations ont lieu à la fois entre les mêmes 

 trois vitesses ou leurs dérivées premières, et les six composantes de pres- 

 sion. Elles expriment qu'en chaque point d y a un même rapport entre 

 chaque composante tangentielle et la vitesse de glissement de même direc- 

 tion sur la même face, qu'entre la différence de deux composante normales 

 rectangidaires l'une à l'autre et le double de la différence des vitesses 

 d'extension de mêmes directions. Cela résulte, analytiqueraent, comme 

 depuis longtemps on l'a remarqué pour les fluides (*), delà supposition 

 ci-dessus, que la composante tangentielle est nulle sur chaque face dans la 

 direction où la vitesse de glissement est nulle. 



» Ces quatre équations ne sont, du reste, autre chose que ce qui résulte 

 immédiatement des six que Cauchy et l'oisson ont données comme four- 

 nissant les valeurs des composantes de pression dans les fluides, en élimi- 

 nant entre elles, par de simples soustractions, la pression normale incon- 

 nue, et ensuite, par de simples divisions, le coefficient dit de froUemenl 

 intérieur du fuide, ou le rapport des composantes tangentiellcs aux vitesses 

 de glissement; coefficient ou rapport supposé constant par ces illustres 

 géomètres, comme il l'avait été par Navier, mais qui, dans la masse solide 

 ductile en mouvement dont il s'agit ici, varie nécessairement d'un point à 

 l'autre, vu que le plus giand glissement, qui doit en chaque point répondie 

 à la composante tangentielle constante K, est nécessairement différent aux 

 différents points à chaque instant. 



(*) Comptes rrndits, 27 novenilire 1845, t. XVII, |). \'?^'i-, Noie sur la i!\ iianiiqui- des 

 f/itich's. 



<;. 1! , 1S71. 2« yrmi-sire. il. LXXIII. >"2) '2 



