( 9%) 

 et l'intégrale sera 



u= Ct,h+ f i e-''-{r+iny.s~t, 5, ^)dl-^^(h. 



» La première partie représente In température d' équilibre vers laquelle tend 

 le corps d'après la (omlition à la aurface, et ta seconde partie s'annule pour 

 « = ce . 



» Théorème. — Sitpposo7is (pie l'équation (4) »e renferme que deu.x coor- 

 données; elle conviendra au mouvement de la température dans un cylindre indé- 

 fmi dont la section droite est s, et l'intécjrale sera 



u= j logrp fis 



-h j j f F(/-Cnsw + 2/1/3 y Y, (z) log(/' siii^ w)(/oj r^PV/jS c/.ç, 



F étant une fonction arbitraire de deux variables, et a. une coordonnée qui sert 

 à déterminer un point de la courbe s. 



» Il est à peine besoin de taire remarquer que les principes qui nous 

 ont servi pourraient servir à intégrer d'autres équations. 



» Les équations aux différences partielles que nous avons considérées 

 se rapportent à des corps isotropes. On passerait des intégrales précédentes 

 aux intégrales des équations analogues qui se rapportent aux corps cristal- 

 lisés, d'après les remarques faites par M. de Saint-Venant [Comptes rendus, 

 novembre 1869). » 



M. Béchamp donne lecture d'un Mémoire portant pour titre : « Becher- 

 ches sur la nature et l'origine des ferments ». 



(Commissaires: MM. Dumas, Milne Edwards, Brongniart, Tulasne, Bobin.) 



C. R., 1871, I' Semestre. (T. LXXIU, IN" 17.) l'iS 



