( I022 ) 



taires à la partie qui serait visible si l'on se plaçait au point considéré. De 

 plus la répulsion peut n'être pas indépendante, comme l'est l'attHiction, 

 de l'obliquité des divers éléments de la couche sphérique sur la direction 

 de la force : elle peut varier en raison du sinus de cet angle. Le calcul 

 montre que, dans ces deux cas, à toute distance et quelle que soit l'éten- 

 due efficace de la photosphère, la répulsion est inverse, comme la gravité, 

 du carré de la distance au centre, en sorte que ces deux forces se confon- 

 draient l'une avec l'autre si elles n'étaient profondément séparées par 

 d'autres caractères. L'une étant proportionnelle aux masses, l'autre aux 

 surfaces, les particules solides et incandescentes dont se compose la photo- 

 sphère échapperont, par leur densité même, à l'action répulsive; la puis- 

 sante gravité solaire imprimera donc à la couche où elles se forment in- 

 cessamment des contours régulièrement sphériques [sauf les légères déni- 

 vellations des f;\cules dues aux réactions exercées de l'intérieur (i)], tandis 

 que la masse gazeuse externe, en contact permanent avec une base incan- 

 descente, offrira d'autant plus de prise à la force répulsive qu'elle se com- 

 posera de parties plus légères et plus dilatées. 



» On va voir en outre que cette enveloppe gazeuse, si éloignée des con- 

 ditions d'équilibre particulières aux atmosphères des astres éteints, ne saurait 

 dépasser notablement une hauteur de 3 minutes. En effet la grande comète 

 de 1843 a passé précisément à cette distauce-hà de la photosphère, avec ime 

 vitesse de i4o lieues par seconde. Supposez une atmosphère de 10 minutes 

 aussi rare que les couches extrêmes de la nôtre : avec une pareille vitesse la 

 comète aurait eu immanquablement le sort d'une de nos étoiles filantes; en 

 quelques secondes elle aurait disparu. Et pourtant celte comète a parcouru 

 un arc de 120 degrés dans le lieu de celte atmosphère supposée; elle y est 

 restée, non pas quelques secondes, mais près d'une heure, marchant avec 

 cette effroyable vitesse, sans s'être dissipée comme une étoile filante, sans 

 être tombée sur le Soleil comme un aérolithe (2). 



» De là la conclusion annoncée plus haut : La force qui donne aux comètes 



(i) Mais l'effet de ces facules, nul sur la direction de la pesanteur, peut modifier notable- 

 ment l'aclion répulsive sur des points très- voisins. 



(2) Celle de Newton (1680) a présenté à peu près les mêmes ciiconstances, avec celte par- 

 ticularité de plus, qu'elle a été observée, marchant dans la mémo parabole, avant et a))rès 

 le périhélie. Newton a bien essayé d'estimer la tempéraluie iprelie avait dû prendre à ce 

 monienl-là, si jirès du Soleil, sons l'influence de ses rayons, mais il ne pouvait calcidcr la 

 chaleur due à une autre cause hieti autrement énergique, celle qui se serait développée à 

 chaque instant |)ar le travail d'un corps animé d'une })areille vitesse dans ratniosjihèie qu'il 



