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» En nous reportant aux équations connues du mouvement des fluides 

 aériformes [Mécanique de M. Duhamel, t. 11, p. 290 et 3i3), nous avons • 



«^t(. + v) = v-S-;[(5) = -(|)'-(S'^" 



et 



^ cl{pit) _^ cl{pv) _^ d{p<v) _ ^ 



dt d.x dy dz 



» Si nous posons 



X = — m^M = — m^ '-y-i 



dx 



^a'^? 



X — — m-v =i— mr^-, 

 Z = — m-îï'=: — m"-r^> 



nous aurons aussi 



»i- étant une constante positive. De là nous déduisons 



(,) _i + ,„-_. = «-|^_^ + _| + -^J 



pour l'équation du mouvement vibratoire. La condensation est donnée par 

 la formule 



(2) •*=-;!5['"> + 5]' 



et l'on a 



(3) «^ = nr- 



» Si maintenant nous appliquons l'équation générale (i) à l'étude du 

 mouvement vibratoire de l'air renfermé dans un tuyau ouvert de lon- 

 gueur / et de section faible, nous trouvons que le mouvement le plus gé- 

 néral se compose de mouvements simples donnés par les formules 



(4) ç = e ^Lisin- + Becs — j sin '-^, 



(6) M = — e ' ( Asuî — + Bcos'- j cos-^, 



(•7) —n^s = —o-h-e ' ( Acos — Bsui — j suî — 



