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«pour abscisse et pour ordoniiées u ', , ii,y,U:^^ les deux pretiiiéresse touchent 

 en un point corresponilaiit à peu prés à a = lao degrés; la seconde et la 

 troisième se coupent eu uii point liont l'abscisse est voisine de i/jô degrés, 

 et l'on a ainsi une représentation géométrique des parties utiles des trois 

 courbes. 



» En continuant à appliquer la théorie ordinaire des volants, on est con- 



duit à poser PV- = p-^' P étant le poids de l'anneau, V la vitesse à la 



circonférence,- le degré de régularité du mouvement, /xuu coefficient qui 

 dépend de l'admission A. Ou trouve pour 



IL- I" lO H. m Kl !.. it. II. 



y. = 4643 5517 5791 5764 5627 5566 5649 59?.3 (1735 75o3 



» Après avoir obtenu ces résultats, j'ai cherché, par ap|n-oxiinatiou, 

 quelle peut être l'influence de l'inertie des pièces oscillantes sur l.i régula- 

 rité du mouvement. En supposant que k ait été calculé [)ar la méthode 

 précédente, on peut représenter par A(i + x) le moment d'inertie corrigé, 

 et en négligeant l'obliquité de sa base, et lors même qu'il y a un balancier, 

 on est conduit à poser 



. [fi + .r-f-'/ sin-Olw-— f I + x)r.i'] 45ooF , ,, 



k- = ^s^ — (" OU II!]. 



» En négligeant les secondes puissances de x et V, on trouve, dans le cas 

 où T est un maximum algébrique, c'est-à-dire égal à iir, ou li^ , 



.r = -;^|Tsin-H^ - Tsin-(p + [T(« - i)- T(/i + i)] j(sin- 4^ - sin-ç), 



V étant l'uu des deux angles (!' et ^l''. Pour a = i/|6 degrés, on a 



>F = 0) et ,r = o; 



pour a < [25 degrés, 



if' = 0)' et .r < o; 



de sorte que les pièces oscillantes n'ont aucune influence sur la régidarité 

 du mouvement ou sont avantageuses à celle régularité. La solution du même 



problème pour ,„ ■> présente des explications telles que je n ai pas cru 



devoir la |)oursuivre. » 



C. R., 1R71, -i'Sfm.sfr.-. (T.LXMII, iN" '25.) I7I 



