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 M 3° Le gaz sortant clans le vide, on aura 



(5) . V = \/-t- 



» D'après cette théorie, le ga/- franchit l'orifice avec tonte sa pression et 

 se détend ensnite hitéralement en ref'ouhmt la pression atmosphériqne. La 

 loi de la détente à l'air libre est donc la même que celle de la détente en 

 vase clos. 



» Foice niolrice d'un courant Jhtide. — Si la vitesse de ce coin-ant est con- 

 stante, la force dont il s'agit aura ponr expression, d'après l'équation (i) 

 du n° 2, 



(6) t =.- = ,»'., 



en désignant par m! la masse qni s'écoule par seconde. 



» Double pression des fluides élastiques. — En remplaçant, dans la formule 



précédente, s'il s'agit d'un gaz, m' par '^> on obtient 



(7) F = »A'='^ = 2p. 



Cette loi est déjà établie pour les liquides. Je l'ai vérifiée par des expériences 

 pour l'air comprimé [voir ma deuxième Communication aux Ingéniem-s 

 civils, octobre i868). 



» Entrainement de l'air par l'air. — Un jet d'air comprimé, dont la force 

 est /«y, étant lancé dans l'axe d'iui iube ouvert à ses deux bouts, il y aura 

 entraînement de l'air par l'air. Soit M la masse qui sort du tube par seconde 

 avec la vitesse U, la loi de la double pression donne 



MU 



(8) mM=~- 



)) Ventilation par l'air comprimé. — Il suffit de quelques transformations 

 pour obtenir la valeur de la vitesse d'entraînement U, savoir : 



(9) u = y^^x^xV^., 



^diamètre de l'ajutage, D diamètre dn tube, y coefficient de contraction de 

 la veine aérienne, p. nombre d'atmosphères effectives de la pression de l'air 

 moteur. 



)) 6. Sut! LA COMPRESSiBiLiTii DES GAZ PERMANEiNTS. — Un gaz perma- 

 nent étant renfermé dans un cylindre vertical de longueur ) et de i mètre 

 carré de section, si zs est la pression atmosphérique qui s'exerce à la ba^e 



