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 fie la réfraction est exprimée |)ar la formule 



sine? =: R sin^. 



» En supposant l'angle (p très-petit, cette formule se réduit à 



» Nous raisonnerons dans celte hypothèse. 



» Soient â,^ et â^ les valeurs de â qui correspondent aux raies A et H, 



nous aurons 



(?A = 1,539029, 



(?„ = i,558i6(p, 

 <^A — <?H = o,oi9i4çp. 



» Le spectre lumineux limité par les raies A et H se trouve donc compris, 

 pour le quartz, dans un espace angulaire égal à 



0,019149. 



» Au delà de II, se trouve le spectre ultra-violet, qui présente une lon- 

 gueur très-grande comparativement à celle du spectre lumineux. 



B Eu deçà de A, se trouve le spectre calorifique, que des appareils tlier- 

 moscopiques très-sensibles ont mis en évidence sur une étendue sensiblement 

 égaie à celle du spectre lumineux. 



» L'expérience directe a prouvé que les longueurs d'onde vont en dimi- 

 nuantdeAvers l'extrémité du spectre ultra-violet. On en a conclu que la 

 même loi se continue en deçà de A, c'est-à-dire que les longueurs d'onde vont 

 en augmentant de Avers l'extrémité du spectre calorifique. Or cette conclu- 

 sion n'est pas légitime : elle constitue une simple hypothèse^ qui n'est basée 

 sur aucune expérience directe; elle est en contradiction avec la théorie de 

 la dispersion : c'est ce que je me propose de démontrer, dans la Note que 

 je soumets au jugement de l'Académie, en substituant à cette hypothèse les 

 indications de la théorie. 



» Cette théorie met en évidence l'existence de deux spectres, obéissant à 

 des lois de dispersion distinctes. 



» Le premier spectre se rapporte, pour le quartz, à des longueurs d'onde 

 comprises entre / = 3D et /q = i2i5. I^a loi de la dispersion des rayons for- 

 mant ce spectre est donnée par la formule 



SUl 



et les valeurs de K sont coni|)rises entre les luiiiles R = |j et R == jS 



ÎT 



