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 d'abord, comme dans le cas précédent, pour la vitesse du son dans le gaz, 



(i) V = ; = 4NX. 



» La question se trouve ainsi ramenée à la détermination du nombre N 

 de vibrations complètes par seconde du ventre de vibration compris entre 

 deux nœuds consécutifs de la colonne gazeuse. 



» Ici, le travail affecte les trois formes dynamique, calorifique et élas- 

 tique. Mais si nous admettons que l'enveloppe du gaz n'exerce aucune 

 action, soit comme frottement, soit comme radiation, toute la cbaleur dé- 

 veloppée en plus ou eu moins par le mouvement vibratoire restera acquise 

 au gaz. Le magasin calorifique se transformera donc immédiatement en 

 magasi*! élastique; et nous n'aïu'ons [dus à considérer le travail que sous 

 ses deux formes élastique et dynamique. Vjh formule générale 



N 



_ I /aA 

 2 7r V '" 



sera donc applicable au mouvement vibratoire dont il s'agit. 

 J'écris alors 



^=4Nx=i-yii 



en remplaçant m par 



)) Le problème consiste donc , en définitive , à évaluer le coeffi- 



E, 

 cient A ^ — • 

 ^, 



» Soient x, le déplacement maximum du ventre de vibration, ro' la 

 pression totale dans la partie condensée sur la longueur 1 — x,, w" la 

 pression totale dans la partie dUatée sur la longueur 1 -\- 3C,. 



» Dans sa position d'équilibre, la portion de colonne gazeuse de lon- 

 gueur il possède le magasin élastique 



E = 2wX. 

 E, est un magasin élastique supplémentaire dont la valeur est 



(3) E, = sr'(X — .r, ) -f- S7"(), + .r,) — arjX. 



» D'après la dernière des formules (4) du n" 4, nous avons 



)j2 5j)v' 



zs' IX — .vAr^zS' et S7"(). + a-,) = . , 



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