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 pour paraître dans les prochaines livraisons dn Journal de Mntliémaliques 

 pures el appliquées de INI. Liouviile. 



)) Soit lin système atomique dans lequel s'exeicent des actions à dislance 

 absolument quelconques. Rapportant la figure à trois axes rectangulaires, 



nous désignerons par 



Y Y 7 



-^m? '■mi '-'m 



les coordonnées de l'atome m, de masse g,„, et par 0„, le potentiel relatif à 

 cet atonie. 



» Les équations 



font connaître les trois projections de l'action totale exercée en m par les 

 autres points du système. Il suffit d'appliquer en m une force extérieure 

 égale et contraire à cette action totale pour obtenir l'équilibre de l'atome. 



» Cela posé, supposons qu'à un instant quelconque, origine du temps t, 

 on écarle infiniment peu chaque atome de sa position d'équilibre, qu'on 

 lui imprime ensuite une vitesse quelconque et qu'on l'abandonne à lui- 

 même. Un j)hénomène de mouvement prendra naissance, et l'on peut trou- 

 ver les lois qui le régissent, tant que les rayons vecteurs qui joignent les 

 mobiles à leurs positions primitives restent infiniment petits relativement 

 aux distances atomiques. 



» Désignons par 



(2) P = 0, -I- 0), -+-... -I- <I)^ 



la somme des potentiels relatifs aux N atomes du système. 



» Soit P.,„ la dislance de l'atome m à un point quelconque 1 de l'espace, 

 et désignons par 



(3) M =-g,R, + g,R,-t-...4-^^,R, 



le inoiiicnt d'inertie polaire du sysiéme atomique relativement au point I. 

 » Formons ensuite la fonction 



(4) Q, = -HP-+-5M), 

 s désignant une inconnue. 



