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» Or, nous avons admis en principe que cette eau n'a qu'une très-faible 

 vitesse et qu'il ne s'y manifeste aucune agitation tumultueuse. 



» La pression de cette eau sur le plan AB doit donc être égale à la pres- 

 sion hydrostatique. Soit (II + h) X — ■ — n. 



» i° La force nécessaire pour maintenir le plan CD en repos. Ici les eaux 

 n'ont aucune espèce de mouvement, puisque l'intumescence n'y parvient 



"LT 



pas pendant le temps [dt). Elle est donc égale à la pression II - n. 



» 3° La force qui pousse en avant la tête de l'intumescence. Nous ad- 

 mettons que la saillie de la tète de l'intumescence au-dessus de la tranche 

 glissante est insensible (hypothèse légèrement en contradiction avec les ob- 

 servations de M. Bazin), et qu'il ne se manifeste pas non plus d'agitation 

 tumultueuse à la tête de la tranche glissante (ce que l'expérience ne per- 

 met pas de considérer comme très-exact). Il est peut-être plus probable 

 qu'il s'y produit un léger tourbillonnement qui entraîne la nécessité d'une 

 petite saillie de la tète de l'intumescence. 



« Quoi qu'il en soit de la valeur de ces hypothèses, il ne s'agit, en 

 somme, que d'apprécier une très-petite force, et nous croyons qu'on peut 



encore, sans grande erreur, l'égaler à une pression hydrostatique h - n. 



» Les forces i° et 2° agissent dans le sens du mouvement; la force 3° agit 

 dans le sens contraire. Leur somme est donc 



^[(H +■ h)- +/r -H 2 ] = ^tt(2HA h- a/r) = nk(H k-h), 



et leur impulsion 



nh{lï + h)dt. 



On doit égaler cette quantité à 



m — m' ou - dt II h V 2 ( î — „ ) > 

 ce qui donne 



(A) X^, g(H + /, ) ^_L 7 _. 



i- 



H -h h 



» Quand est négligeable, cette formule se réduit à l'expression 



connue 



V 2 =g(Il^/i) ou V-==gH, 



en omettant h, que nous avons supposé très-petit. » 



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