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 principales R, T, on mènera, d'un même côté de la for ce principale moyenne T , 

 deux droites inclinées sur celte force moyenne: l'une, de l'angle donné |3 que 

 fait avec elle la normale à r élément proposé, l'autre de l'angle |3', dont le cosinus 



vaut -ô-cos/3, en donnant à celle-ci la longueur F = yR 2 — (R 2 — T 3 ) cos 2 |3; 



puis on imprimera à ces deux droites deux rotations égales et contraires autour 

 de la force principale moyenne T : à l'instant où la première droite viendra 

 coïncider avec la normale à l'élément superficiel, la seconde représentera la pres- 

 sion qui lui est appliquée. 



» C'est dans le plan des xz, c'est-à-dire quand |3 et |3' valent i droit, 

 que l'inclinaison de la pression F sur la normale à l'élément qui la supporte 

 varie dans les plus larges limites, vu que ce n'est qu'alors que celte pres- 

 sion peut coïncider, tantôt avec la normale, tantôt avec son prolongement. 

 Ainsi la force F, qui atteint dans ce plan sa plus grande valeur absolue R, 

 y devient successivement soit tout entière normale et positive, soit tout 

 entière normale et négative, soit tout entière tangentielle. Il est évident 

 que la composante tangentielle R, qu'elle donne dans ce troisième cas, 

 constitue la plus grande de toutes les composantes tangentielles de pression 

 au point considéré; il l'est aussi que les pressions normales R, — R, qu'elle 

 donne dans les deux premiers cas, sont la plus grande et la plus petite des 

 composantes normales de pression, et qu'elles restent la plus grande et la 

 plus petite quand on ajoute à toutes les composantes normales la partie 

 commune dont on avait fait abstraction. De même, lorsqu'on composera 

 cette partie commune avec la force F, il n'y aura évidemment pas de ré- 

 sultante plus grande ou plus petite que celle qu'on obtient en prenant 

 simplement la somme ou la différence de cette partie commune et de R. 

 Considérons enfin le rapport d'une composante tangentielle quelconque 

 de pression à la composante normale correspondante, et comparons-le au 

 rapport analogue, calculé pour la pression qui a une composanle normale 

 égale, mais qui est contenue dans le plan des xz. La plus grande des deux 

 composantes tangentielles considérées est celle dont le carré, joint au carré 

 de l'excédant commun de la composante normale sur la demi-somme des 

 deux forces principales extrêmes, donne la plus grande valeur de F 2 ; c'est 

 donc celle qui est comprise dans le plan des xz, et son rapport à la com- 

 posante normale est le plus grand des deux en valeur absolue : cela revient 

 à dire que, des deux pressions totales considérées, celle que contient le 

 plan des xz fait le plus petit angle avec l'élément superficiel qu'elle solli- 



