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 direction du rayon de l'étoile, et l'on a 



laiigA = -; 



mais le plan dans lequel il est vu de l'étoile fait avec l'écliptique un angle 



t^gal à ).. On aura donc encore 



f^sinX 

 tan" A ■— 



H- cosX 

 R 



(;t, à cause de la petitesse de -■, en posant 



/; = arc f tang =r ^j, 



on aura, pour la parallaxe de latitude, 



è\ = yjsinX, 

 en ayant égard au signe. » 



THERMODYNAMIQUE. — Àjiplicalions cfiin théorème comprenant les deux prin- 

 cipes de la Théorie mécanique de la chaleur; par M. HÎai'Rice Levy. 



« Le théorème unique comprenant les deux principes de la Théorie mé- 

 canique de la chaleur, établi dans notre précédente Communication ('), se 

 traduit à son tour par une seule équation aux dérivées partielles entre les 

 deux fonctions T et p., ou deux autres fonctions quelconques en dépen- 

 dant; à ce point de vue, il est donc permis de dire qu'une équation unique 

 résume toute la science actuelle de la Thermodynamique, et doit, par suite, 

 être susceptible, à elle seule, de fournir, poiu- chaque corps, tous les élé- 

 ments que celte science peut donner. 



« Cette équation change de forme suivant les variables qu'on convient 

 de regarder comme dépendantes ou indépendantes : 



» 1° Si l'on prend les paramètres T et p. pour variables indépendantes, 

 et i>, p pour fonctions, la Géométrie élémenlairc nous enseigne que l'aire 

 r/S d'un petit parallélogramme est le produit dT dij. par le déterminant des 

 deux fonctions v et p, en sorte que l'équation (2) de notre précédente Com- 

 munication devient 



(à) 'IlL "I^L — 'IlL !ll — V 



^ ' dX ,1-1. tl^L dT 



( ') Comptes rendus, nicuic loiiie, p, ^^1. 



