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 On peut flonc, avec M. Massieii, appeler Z la fonction caractéristique du 

 corps, puisque fous les éléments relatifs à ce corps s'en déduisent. 



» On voit que la première (c) se prête à une transformation analogue et 

 donnera également une fonction qui méritera aussi bien la qualiScation de 

 caractéristique. 



» Maintenant la question qui nous paraît la plus importante, au point 

 de vue physique, est celle-ci : Etant donné un nouveau corps, quels sont 

 les éléments strictement nécessaires et suffisants à emprunter à l'observation, 

 pour qu'on puisse l'étudier complètement au point de vue thermodyna- 

 mique? Je dis qu'il faut et il suffit de connaître : i° la relation qui lie les 

 trois éléments f, /), T; 2° la chaleur spécifique sous pression constante 

 observée sous Hne5ej//epre55/on arbitrairement choisie,^,,, par exemple, sous 

 la pression atmosphérique. 



» En effet, soit 



(3) y(»',/;, T)=:o 



la première relation, et supposons que, pour p = p^, on ait trouvé, pour 

 exprimer la chaleur spécifique à pression constante c,, la formule empi- 

 rique 



(4) ^'. =/(T). 



» Prenons T et p pour variables et appliquons en conséquence la pre- 

 mière (c), où V est connu en vertu de (3). Il faut, pour avoir p., intégrer 

 l'équation (c), de façon que, pour p =/5„, on satisfasse à la condition (4). 

 On obtient facilement, comme nous allons le vérifier, 



/■'' 

 r/.J vdp r'r /•(r] 



(5) ('=-'^^ïr-+X/-ï^''T. 



où la limite iniérieure T„ de la deuxième intégrale peut être prise arbitrai- 

 rement; cela ne fait que modifier d'une quantité constante le paramétre 

 des courbes [jl. 



M On déduit de là, en vertu de dQ = Td^i, pour la chaleur spécifique à 

 pression constante, 



d^ Ç vdp 



C-, — T ^ = AT— ^ 'r- f(T) 



se réduisant bien à f{T) pour p — p^. 



