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» t. On prend sur la tangente de chaque point 8 d'une courbe U"' deux segments Sx tels, 

 que les distances des deux points 9, x à un point fixe O fassent une longueur constante 

 09-)-0x::=X: le lieu des points x est d 'ordre 2 ( m' -\- n'). 



X, n 1 u 

 u, ini' X 



THERMODYNAMIQUE. — Stir un théorème relatif à la délente des vapeurs 

 sans travail externe (suite). Note de M. G. -A. Hirn ('). 



« Remarquons maintenant que dv n'est pas autre chose que l'accroisse- 

 ment élémentaire sdh du volume engendré par le piston de A, augmenté 

 de l'accroissement élémentaire nidYa que peut éprouver le volume de la 

 vapeur elle-même en A. 



» Si l'on suppose l'unité de poids d'un corps quelconque formé d'un 

 volume atomique invariable W et d'un volume intersticiaire interatomique 

 seul variable u, il est clair que la variation du volume V de la vapeur 

 en A dépend elle-même : i" de la variation du volume spécifique de la 

 vapeur multiplié par le poids présent ou indYa; a° et de la variation dm 

 de la masse totale présente en A, masse élémentaire dont le volume est 

 ^f dm. U vient donc 



dv = s dh -i- mdu -h Wdm = s d/i -\- m dV,, -\- Wdm ; 



car du est égal à rtV^. On reconnaît que, par les mêmes raisons, 



f/T = Sdh — (M - m) d\ i, - ^dm, 



et il vient, par conséquent, 



d^' -^ '- dr = di' - ^ [Sdh - { M - m)dVi, - Wdm] 



— dv — sdh + ^ (M — /«) dYt + ^ Wdm. 



En écrivant cette valeur dans l'équation (3), elle devient, toutes réductions 

 faites, 



E(U,, -IT„) = (. + |) W„; 



mais de l'équation (i) on tire 



_ MU„— /wU„ 



Voir Comptes rendus, séance du 26 mars 1877, p. Sga. 



