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qu'il s'agit de la délorminalion de \a force d'inertie apparente. Pour passer 

 de la force d'inerlie proprement dite à la force d'inerlie apparente, on n'a 

 qu'à changer la niasse d'inie sphère A en celle d'une autre sphère A' formée 

 de la première et d'une enveiop[)e du fluide : la masse de cette dernière 

 doit être égale à la moitié de la masse du fluide que déplace la sphère 

 donnée A. 



» La réduction du problème, tant qu'il s'agit de la détermination delà 

 Jorce apparente e.xlcricure, s'achève au moyen de deux autres théorèmes : 

 i" La direction de la force agissant sitr le centre d'une sphère 15 se confond 

 avec celle dune force qui serait appliquée sur l unité de masse dujluide, dans 

 ce même point ^ si la sphère n'existait pas ; 2° on aura la valeur de la première 

 en multipliant celle de la seconde avec la masse déplacée par W. B' doit être 

 compris d'ailleurs de la même manière par rapport à B comme A' par 

 rapport à A. 



» Des expressions développées que je donne des forces sollicitant les 

 particules du fluide, d'où l'on conclut ainsi celles des forces qui s'ap- 

 pliquent aux sphères, on voit que la force du troisième degré agissant sur 

 le centre de B dépend du mouvement accéléré de la sphère A, et celle du 

 quatrième degré du carré de la vitesse a\ec laquelle se meut la dernière. On 

 voit de plus, quoique je ne l'aie pas encore dit expressément, que la première 

 force peut être comparée à celle d'un aimant placé au centre de A par rap- 

 port à un pôle magnétique nord placé au centre de B; l'orientation de 

 l'aimant, infiniment petit, du sud vers le nord est indiquée par la direc- 

 tion monunlanée de l'accélération totale, dans le mouvement de la pre- 

 mière sphère. La seconde force peut être comparée à celle d'un aimant, 

 infiniment petit, agissant au centre de A, jjar rapport à un autre situé au 

 centre de B. T.'orientation du premier aimant est indiquée par la direction 

 momentanée de la vitesse avec laquelle se ment la splièie A; celle du 

 second doit être prise alors inversement parallèle à cette même direction, 

 quel que soit d'ailleurs le mouvement de B. 



» Quant au caractère général des forces apparentes extérieures, elles se dis- 

 tinguent par des propriétés qui les rapprochent en plusieurs rapports de 

 celles de la nature. D'abord, comme une conséquence de l'incompressibi- 

 lité, l'ejjct d'un mouvement d'une sphèic quelconque se manifeste instantané- 

 ment comme des forces agissant sur les autres. De plus, comme il est dit ci-dessus, 

 les Jorces sont indépendantes entre elles. L'effet de ces forces ne dépend pas 

 du mouvement antérieurement acquis du corps spitérique auquelelles s'appliquent. 

 Les forces sont proportionnelles au produit des inassrs, deux à deux, non pas des 



