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quelconque et se mouvant! librement dans l'âme (*). Maintenant que ces 

 canons sont moins en usage et que les canons rayés sont généralement 

 adoptés, on peut se proposer de rechercher de quelle manière le mouve- 

 ment du projectile se modifie par l'action des rayures. 



» Dans l'âme d'un canon rayé, le projectile pendant toute la durée de son 

 mouvement presse par ses ailettes la surface du flanc directeur des rayures, 

 par conséquent de la part de cette surface il éprouve à chaque instant une 

 résistance qui, comme la résistance d'une surface quelconque, se compose 

 d'abord d'une réaction normale et en second lieu d'une force tangentielle, 

 c'est-à-dire du frottement, qui est dirigé dans le sens opposé au mouve- 

 ment. 



» Je considère d'abord le cas des rayures à courbure uniforme. 



» La surface du flanc directeur de ces rayures est une surface réglée 

 gauche, dont l'équation est 



y cosaz -+- x si n az = R ; 



a = — > h désignant le pas de l'hélice; 



R est le rayon du cylindre auquel les génératrices de cette surface sont 



toujours tangentes. 



» Ces deux paramètres sont connus pour un canon donné. 



» Les cosinus des angles que la normale à cette surface fait avec les axes 



seront 



cosfP, y) „ cos(P, x) ecos9 



rnsrr = — ^ J ' , cosfi = ====== t COS7 = 



y/i +/> I cos 2 9 s/ 1 -+- p 2 cos- 6 y 7 ' -+-/j j cos 2 6 



ar=— ; 



r est la longueur du rayon mené dans le plan d'une section transversale 

 quelconque du centre de cette section au point milieu m du flanc di- 

 recteur; 



5 = angle (P, r), où P est la génératrice de cette surface prise dans la 

 section considérée; 



et p sont des constantes connues. 



» La direction de la tangente à l'hélice que décrit le point m est donnée 



(* ) Le frottement dû à la pesanteur et la résistance de l'air pendant le trajet du projectile 

 dans le canon sont généralement négligés, vu l'extrême petitesse de leur action, comparée à 

 telle de la poudre, et on n'en tiendra pas compte dans ce Mémoire. 



