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 « Pour représenter les forces élastiques de la vapeur d'eau, obtenues par 

 M. Regnault entre — 3o° et 23o°, la première approximation a donné 



I O , 1 5 1 2 



log h = 10,08076 — 3,5oio/j log (1 -+- at) 



at 



Mais pour certaines températures on a de-; erreurs correspondant à - 6 de de- 

 gré environ. En prenant par o" le point d'ébullition de l'eau (a = 0,0026' 

 exprimant la tension p en atmosphères, et gardant le terme qui provient du 

 volume occupé parle kilogramme à l'état liquide, on arrive à la formule 



log p = 7,7523q56 — '- 4 ■. 4 7 6 >- 1 1 log (t -t- at) -t- 0,00100, — 



entièrement satisfaisante. Cela prouve que les termes qui proviennent du 

 travail moléculaire et des variations de la capacité a l'état liquide, ont une 

 somme qui, en prenant toujours la vapeur d'eau à saturation, peuvent pour 

 cette substance se confondre avec les termes de première approximation 

 dont ils allèrent les coefficients. Jusqu'à 3o° au-dessus du point d'ébullition, 

 on obtient même les forces élastiques exactement avec la formule très- 

 simple 



la BP- 7' 8 TTTt -4,58 log (n-«/). 



L'auteur donne ensuite les valeurs en nombres du travail moléculaire de la 

 vapeur d'eau pour des changements de volume assignés, et cela conduit à 

 prédire les changements de température qu'elle éprouverait en se dilatant 

 sans travailler dans les mêmes circonstances. En comparant 1 kilogramme 

 d'eau liquide avec 1 kilogramme de vapeur saturée sous la pression ordi- 

 naire, on arrive à constater que des dilatations absolues égales correspon- 

 dent à des travaux moléculaires dont le rapport est environ 3ooooo 



» Dans le chapitre douzième l'auteur détermine, pour des machines 

 thermiques parfaites, le travail qu'on peut obtenir avec une calorie, et par 

 suite avec 1 kilogramme de combustible. Quoique maximum, il est beau- 

 coup moindre qu'on ne le suppose, et il varie d'ailleurs avec les tempé- 

 ratures employées. De là il résulte que les machines usuelles ne sont pas 

 aussi mauvaises que le ferait croire la comparaison immédiate avec l'équi- 

 valent mécanique de la chaleur dépensée, et que le meilleur moyen pour les 

 améliorer, c'est de tâcher de vaincre les difficultés pratiques qui s'opposent 

 à l'emploi de températures très- élevées : on le savait déjà, mais ici des non, 

 bres précis font mieux sentir l'importance de ce point de la théorie des 

 machines thermiques. « 



L. H., 18C2, I er Semestre. I 1.1\ N" 16 rI 7 



