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 secondes, et ont eu soin de laisser chaque fois l'équilibre de température se 

 rétablir, avant de procéder à une nouvelle observation. 



» En réfléchissant à la marche générale des expériences, on voit que 1 air 

 contenu à l'origine de chacune d'elles peut être considéré comme partagé, 

 par le fait de l'écoulement, en deux parties : l'une, la principale et de beau- 

 coup la plus considérable, qui a éprouvé un refroidissement et une détente 

 correspondant à l'expulsion de l'autre. Cette dernière, bien moindre, s'est 

 détendue, s'est refroidie, à son passage dans l'atmosphère, suivant des lois 

 dont on ne se préoccupe pas, les seuls effets qu'on étudie étant ceux qui se 

 manifestent dans la première. 



)) Celle-ci, en se détendant, a certainement éprouvé des mouvements 

 moléculaires, des résistances de la part des parois, mais tous ces mouve- 

 ments ont eu si peu d'amplitude et de vitesse, par suite de la grandeur de Ja 

 section du réservoir par rapport à celle de l'orifice, qu'on a cru pouvoir 

 négliger ces pertes dans le mode de calcul employé. 



» A l'aide des précautions et des corrections que nous venons d'indi- 

 quer, les auteurs sont parvenus à déduire de leurs expériences pour la va- 

 leur de la quantité de travail équivalente à chaque unité de chaleur dépen- 

 sée le nombre 433. 



I) Il n'est pas inutile peut-être de remarquer que, si cette valeur est un 

 peu supérieure à celle queM. Joule a déduite de ses expériences sur la chaleur 

 développée par le frottement dans les liquides, cela pourrait peut-être être 

 attribué à ce que ce savant physicien a dû, comme nos auteurs, faire abs- 

 traction du travail consommé par les résistances moléculaires pour les li- 

 quides, lequel est nécessairement bien supérieur à celui que consomme l'air 

 atmosphérique. 



1) La partie mathématique du Mémoire de MM. Tresca et I.aboulaye re- 

 pose sur l'hypothèse même de l'équivalence entre les quantités correspon- 

 dantes de chaleur et de travail. L'expression qu'ils en déduisent pour la va- 

 leur de l'équivalent mécanique de la chaleur conduit dans chaque cas à des 

 valeurs numériques très-peu différentes les unes des autres. 



» La formule à laquelle ils sont conduits par leur hypothèse peut être 

 ramenée à une autre formule connue que Poisson avait établie dans sa 

 théorie de l'écoulement des gaz, à une époque bien antérieure à celle où la 

 notion de l'équivalent mécanique de la chaleur commençait à s'introduire 

 dans la science. 



» Il est remarquable cependant que la recherche de la différence de va- 



