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» 3° Il introduit (hiiis le vin, sous forme de sulfate, la majeure partie de 

 la potasse qui se trouve dans le marc à l'état de bitartrate. 



» Dans le Mémoire que je me propose de publier prochainement, on 

 trouvera le détail de nos expériences et un grand nombre d'observations 

 sur lesquelles sont fondées les conclusions que je viens de formuler. » 



PHYSIQUE. — Note sur le pouvoir des pointes; par M. Moxtigny. 

 (Commissaires, MM. Fizeau, E. Becquerel.) 



« Dans une des dernières séances de l'Académie, M. Perrot, de Rouen, 

 a communiqué les résultats d'une expérience d'après laquelle une pointe 

 métallique perçant le centre d'un disque mince de caoutchouc, de i 5 cen- 

 timètres (le diamètre, et fiusant saillie de près de i millimètre sur le plan 

 du disque, perd la propriété connue sous le nom de pouvoir des pointes. D'a- 

 près ce fait, ce physicien pense que la tension électrique à la pointe d'un 

 cône est excessivement faible au lieu d'être infinie, comme le veut la théo- 

 rie mathématique établie par Poisson. Le fait intéressant observé par 

 M. Perrot n'est pas de nature, me paraît-il, à infirmer aucunement les con- 

 séquences de la théorie de cet illustre géomètre, théorie qui concorde, 

 d'ailleurs, avec les expériences de Coulomb sur la distribution de l'électricité 

 à la surface des corps. 



» Il est à remarquer que l'état de la tension électrique à la pointe d'un 

 cône ne résulte pas seulement de l'état du fluide en ce lieu même, mais de 

 l'action répulsive qui est exercée par l'ensemble de la couche électrique 

 répandue à la surface du cône, que nous supposons en libre communication 

 avec le sommet. Quand on interpose entre celui-ci et le reste de la surface 

 un disque très-largo, mauvais conducteur comme le caoutchouc, et sur 

 lequel la pointe de la tige effilée fasse à peine saillie, les actions réciproques 

 entre les couches électriques à la pointe et sur le reste du cône, séparées de 

 la sorte, ne sont plus dans les conditions des couches électriques que la 

 théorie mathématique suppose absolument libres. La différence des condi- 

 tions est surtout manifeste dans l'expérience de M. Perrot; car ici un disque 

 large et mauvais conducteur forme obstacle à l'écoulement libre et contitui 

 du fluide, de la base au sommet de la surface conique, que ce disque 

 enserre près du sommet. Il est présumable que si, au lieu de se trouver eu 

 contact immédiat avec ce large collet isolant, la pointe passait librement à 

 travers une petite ouverture pratiquée au centre du disque, convenable- 

 ment soutenu d'ailleurs, mais sans que la pointe touchât les bords de l'on- 



