(4<9) 



» En différeiitianl réqualioii (i), nous aurons 



(9) d-=-{-~x)\ogb.dt, 



ou logé représente le coefficient k de la déperdition calorifique. Pourtant 

 d'après les équations (2) nous aurons 



Si la température de l'ambiant est zéro, d'après l'équation (10) nous obtien- 

 drons 



(11) ^.^^log^ = ^|ogp, 



formide qui s'applique aussi en électrostatique. Effectivement les physiciens, 

 avec Coulomb et d'autres (*), admettent que la déperdition de l'électricité 

 est proportionnelle à chaque moment à la densité ou à la tension électrique, 

 ce qui conduit à l'équation (i i). La condition x= o simplifie beaucoup les 

 formules précédentes. 



» Pour déterminer l'erreur dx résultant de celle qui existe dans les trois 

 observations, en différentiant l'équation (5), nous aurons 



I ^ ^1^ _ (t, — T3)'^/t — 2 (7, — tQ (t, — Tj) rf7; + (t, — T,)V/t3 



^ ' (2T,-T, — T,)^ 



» Supposons, par exemple, 



l'équation (i 2) se réduira à 



dx = 5,06 .d■:^ — i4,6 . dz^-h io.ô.c/tj. 



Pourtant, si l'erreur est de 0,1 de degré, et si elle affecte seulement la se- 

 conde des trois observations, on aura 



dxi = d-:^ == o, dz^ =: o, i , 



et conséquemment par approximation 



djc ^—14. dz2 = — I ",4 ; 



donc l'erreur sur la température de l'ambiant aurait été, dans notre hypo- 

 thèse, d'environ i°,5. » 



(* ) Histoire de l'Jcadrmie royale des Sciences, année 1 785, p. 618, 1. 8 en montant. — Rif.ss, 

 Électroita tique, vol. I, p. 108. — Jamin, Cours de Physique, i858, t. I, p. 366, 1. i^. 



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