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» Oxélhyhjlycolykillojiliannie de baryte, G^irRaô'. — Le carlionate de 

 baryte se dissout dans l'acide libre; la solution évaporée laisse déposer 

 presque la totalité du sel par refroidissement. Les cristaux sont des tables 

 rhomboïdales dont les angles aigus sont tronqués. Ce sel est peu soluble 

 dans l'eau froide. Il est insoluble dans l'alcool. 



» Les analyses de la substance, sechée à loo degrés, ont donné 

 27,51 pour 100 de carbone, 4506 pour 100 d'hydrogène, et 25,95 pour 100 

 de baryum; la théorie exige 27,96 pour 100 de carbone, 3,5o pour 100 

 d'hydrogène et 26,6 pour 100 de baryum. 



» Uoxélhy-qlycolylallophanate d'argent a été pi'éparé comme les sels pré- 

 cédents. La solution^ évaporée dans le vide, laisse déposer une poudre bru- 

 nâtre Irès-soluble dans l'eau ; la solution ne peut pas être évaporée au bain- 

 niarie. 



» J'ai préparé aussi Voxétliylglycoljtallopliaiiale de potassium et Voxélhyi- 

 glycoljlaUophanale d'amtnoniaque, qui sont très-solubles dans l'eau. Eva- 

 porés sur de l'acide sulfurique, ils cristallisent bien. 



» Ce travail a été exécuté en partie à Marburg, au laboratoire de 

 M. Kolbe, en partie à Paris, au laboratoire de M. Wurtz. » 



PHYSIQUE. — Note sur une loi de Coulomb relative à la longueur limite 

 des corps isolants; par M. J,-M. Gai'gai\. 



« On trouve la loi suivante formulée dans le 3^ Mémoire de Coulomb 

 {Mémoires de l' Académie des Silences, année 1785): « Le degré de densité 

 » électrique où une soie, un cheveu et tout corps cylindrique très-fin dont 

 » l'idio-électricilé est imparfaite commence à isoler, est, pour le même état 

 « de l'air, proportionnel à la racine carrée de la longueur ; de sorte que, par 

 )> exemple, si une soie d'un pied de longueur commence à isoler parfaitement 

 » le corps lorsque la densité est D, un fil de 4 pieds commencera à l'isoler 

 » lorsque sa densité sera 2D. » Cette loi, mentionnée dans tous les Traités 

 de Physique, est généralement admise et personne, je crois, n'a remarqué 

 qu'elle est en opposition avec la théorie d'Ohm. Cependant la contradic- 

 tion me paraît manifeste. Si l'on réserve le nom de corps isolants pour les 

 substances qui sont absolument dépourvues de conductibilité, il est clair 

 que ces substances doivent isoler toutes les charges possibles les plus fortes 

 aussi bien que les plus faibles. Si au contraire on appelle corps isolants 

 ceux qui ne possèdent qu'une conductibilité très-petite, le mouvement de 

 l'électricité doit s'opérer à travers ces corps comme dans les conducteurs 



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