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 les plus parfaits, et il est aisé de reconnaître que la théorie de la propaga- 

 tion ne conduit pas du tout à la loi que Coulomb a établie. 



» Supposons d'abord que l'on puisse négliger l'action de l'air sur le sup- 

 port isolant, ce qu'il est permis de faire quand la quantité d'électricité 

 cédée par ce support à l'air environnant est beaucoup plus petite que celle 

 qui le traverse dans toute son étendue. Dans co cas la loi de propagation 

 est très-simple. Si la section du rapport isolant est luiiforme, le flux qui le 

 parcourt est en raison inverse de sa longueur et en raison directe de la 

 charge accumulée siu- le conducteur isolé. Par conséquent, si la densité élec- 

 trique de ce conducteur est D, et si on le considère comme isolé lorsqu'il 

 est porté par un support isolant d'un décimètre de longueur, parce qu'il ne 

 perd dans un temps donné qu'une très-petite quantité d'électricité, le même 

 conducteur devra encore être considéré comme isolé lorsque sa densité 

 sera portée à 2D, et qu'on le placera sur un support de deux décimètres, 

 puisque dans ce dernier cas il continuera à perdre la même quantité d'élec- 

 tricité dans le même temps. La longueur qu'il faut donner à un support pour 

 isoler dans une mesure déterminée un conducteur électrisé est donc pro- 

 portionnelle à sa densité électrique et non au carré de cette densité. 



» Admettons maintenant qu'il soit nécessaire de tenir compte de l'ac- 

 tion de l'air sur le support isolant. Dans ce cas il est facile de reconnaître, en 

 partant des principes établis par Ohm (p. 1 18 et suiv. de la traduction fran- 

 çaise), que la quantité d'électricité S cédée dans l'unité de temps par le 

 conducteur isolé à sou support est représentée par la formule suivante : 



» A- représente la conductibilité du support, usa section, /sa longueur. 



» /3 est un coefficient qui dépend de l'état de l'air, de la conductibilité et 

 de la section du support. 



» Enfin a. représente la charge du conducteur isolé. 



» Or, cette formule ne s'accorde avec la loi de Coulomb que dans quel- 

 ques cas particuliers. Si nous supposons, par exemple, /3 — 0,01, a = i, 

 / = 53, la perte subie par le conducteur aura pour valeur S = 0,0206, et si, 

 /3 restant le même, nous faisons a = 2 et/ = 212, nous obtiendrons pour S 

 une valeur presque identique 0,0204. Dans l'exemple choisi, le degré d'iso- 

 lement reste le m>me quand la longueur du support varie proportionnelle- 

 ment au carré de la charge. La loi de Coulomb est satisfaite; mais il n'en 

 est ainsi que pour des valeurs prises entre des limites déterminées et très- 

 restreintes. 



