(962) 

 Elle peut du resté sous la même réserve être reconnue à l'égard de tous les 

 résultats fournis par les deux théories. 



» Eu appelant pour la surface intérieure R le rayon, P la pression nor- 

 male, T la tension des fibres circulaires, la force expansive tangentielle 

 engendrée par la pression P, n la force de contraction normale engendrée 

 par la tension T; et pour la surface extérieure R', P', T', S', n' les quan- 

 tités respectivement correspondantes aux premières; en désignant de 

 plus par E le module d'élasticité dans le sens tangentiel et par E' le même 

 module dans le sens du rayon, les équations d'équilibre sous leurs formes 

 les plus générales sont : 



» Pour le groupe principal : 

 » Pour le groupe secondaire : 



-v'I 



»-v/l=(^'-"Vl)C^'^'^" 



» Les forces des deux groupes sont de plus liées entre elles, lorsque E 

 diffère assez peu de E', par les relations : 



ft — 1 ^' p w — 1 ^ T 



3E + E' ' ^ — 3 E-HE' ^' 



5'=-— ^— P' ;:'=î^_T' 



3 E-hE' ' 3 Eh-E' 



» Ces équations feront mieux connaître que tout ce que nous pouvons 

 dire les différences essentielles qui existent entre notre théorie et celles qui 

 ont pii être exposées antérieurement. » 



