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 miei (lu second membre, lequel exprimera la somme des com()Osantes pa- 

 rallèles aux X des forces extérieures appliquées aux molécules considé- 

 rées, et que nous représenterons, pour simplifier l'écriture, par SzrX, 

 57 étant l'élément de masse, et S un signe de sommation qui s'étend à tout 

 le volume considéré. Si, de plus, nous désignons par «, g, 7 les angles des 

 axes avec la normale intérieure de la surface que nous avons choisie, par u 

 un élément de cette surface, et par 2 une sommation s'étcndant à toute cette 

 surface, le résultat de l'intégration pourra s'écrire 



— Hoj/Jcosa = ScrX + l'jipu'- cosa -h Ipwiu' coaê ■+- Iwpuiv cou-/. 



n On olitiendrait deux autres équations analogues en transformant de la 

 même façon les deux dernières équations (i). Pour les écrire plus simple- 

 ment, nous poserons 



u cos (Z + i' cos ■+- H' cos y = V„, 



V„ étant la composante de la vitesse suivant la normale intérieure de la sur- 

 face considérée; et alors nous aurons les trois équations : 



iSz^X-\- l(>)pco?.a+ lupuYn =0, 

 StôY -+- 2oj/?cosê -\- 2«/5<' V„ = o, 

 Ss7Z + 2w/JCOsy + l'j)pi\'\,i = o. 



» En second lieu, par une combinaison facile des deux dernières équa- 

 tions (i), on formera celle-ci : 



laquelle étant de même forme que les équations (i) donnera lieu à une 

 transformation analogue. En l'ajoutant, après l'avoir multipliée par p, à 

 l'équation (2) multipliée par le facteur [vz — iyy), on formera la suivante : 



dp dp , d.pii.{i'z — ivx) d pu{oz — >yj) d.(j <f{i>z — ivj-] 



^^-^^ = f^^/^~^-^' ^ dj- Ti^ ' 



(pu, par l'intégration dans les mêmes conditions que j^écédcniment, don- 

 nera la première des équations suivantes : 



/ Szs [Y z — Zy) -i- lwp[z cos§ —j-cQsy) -\- lfj)p{vz — ivj)\„ — o, 



(9) ' Sz!!{ZJC—Xz) -h lrùp{.XCOSy ■— Z COSX) -^ l'jip{l\'Jl-— itz}\,i = o, 



1 Sa? (Xj- — Ya:) -+- Imp (jcosa — x cosê) + l'^piuj - v.r) V„ = o. 



