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 mon argumentation qui repose sur l'application simultanée de son théo- 

 rème aux trois systèmes A, B, (A + B\ et je persiste à penser qu'il n'y a pas 

 lieu à admettre dans la théorie mécanique de la chaleiu' les désagrégations 

 dont il n'a fourni aucune définition suffisante. Lorsqu'il a donné ses idées 

 sous forme de conjectures (Mémoire de 1862, p. 3), je les ai laissées en 

 dehors de la discussion ; maintenant ([u'il les oppose à des démonstrations 

 rigoureuses, il devient nécessaire de les réfuter, quoique cette tâche soit 

 rendue difficile par ce qui resta de vague dans quelques-unes de ces lois. Je 

 me suis livré pour l'une d'entre elles à une étude plus détaillée, parce 

 qu'elle se trouve liée intimement avec l'objet de notre discussion actuelle. 

 En voici l'énoncé : 



» Le travail mécnnique que peut Jaiie la chaleur pendant un changement 

 déterminé d'arrangement est proportionnel à la température absolue dans laquelle 

 le changement a lieu. 



» Après la lecture de cette loi, je me suis d'abord demandé quelle pouvait 

 être la mesure des changements d'arrangement dans des circonstances diffé- 

 rentes, et je n'ai rien trouvé de satisfaisant, à moins de remplacer les chan- 

 gements d'arrangement parles travaux internes qui les produisent; alors 

 on peut préciser davantage l'énoncé et dire, en supposant toujours que 

 l'expansion a lien avec travail complet : 



» Lorsqu un même travail interne est produit dans un corps à deux tempéra- 

 tures différentes t et t,, la quantité totale de chaleur transformée en travail tant 

 interne qu'externe est proportionnelle à la température augmentée de l'inverse 

 tu coefficient de dilatation limite. 



» Quand on prend le même corps à t et t, , l'équation qui exprime qu'un 

 méiiie travail interne s'opère dans les deux cas est 



si on nomme v le volume du kilogramme à la température t sous la pres- 

 sion p =J\i't) en atmosphères et cp (f, t,) — (p [vt] le travail interne en pas- 

 sant de l'état (vt) à l'état {v,f,). Appelons, en outre, P la valeur en kilo- 

 grammes et par mètre carré de la pression atmosphérique normale ; a le 



dp 



coefficient de dilatation limite; «':= 7- I»" coefficient de dilatation so<is 



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pression constante; /3 = — le coefficient de compressibilité. Alors le 



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a 



C. n., i865, 1" Semestre. (T. LX, N" 22.) 



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