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iiiére aube arrive à la position verticale, le passage se réduit au jeu seul île 



la roue. Sa valeur moyenne est donc égale au jeu, plus la moitié du sinus 



verse dont on vient de parler, dans le cercle dont le rayon est p. Ainsi, en 



appelant d l'angle de deux aubes consécutives, la hauteur du passage sous 



la roue sera 



1.9 

 y H — p sin verse - • 



lin la multipliant par la largeur L du coursier, et y ajoutant le passage latéral 

 déjà calculé, on aura donc pour l'aire de la perte d'eau 



/. I . o\^ 



u = ij-\ — p sui verse - 1 L + iij. 



Ainsi, on aura les surfaces a et u, et par suite la fraction 



a + M 



£ 

 P 

 étant égal au rayon p, moins la moitié de l'inimersion de l'aube, on a 



» Le rapport — sera connu sans difficulté, car le rayon d'impulsion p' 



Par conséquent, on connaîtra aussi l'élément opérant u., puisqu'il a pour 

 expression 



ij. = • — • 



' rt -+- w p 



» Enfin, comme s' exprime la hauteur de l'eau dans le coursier d'arrivée, 

 où la vitesse est V, sa valeur sera connue comme celle de î, et l'on aura 



P' 



On voit combien tous ces calculs sont simples. 



» Il reste maintenant à fixer la valeur des trois constantes i,/, /', quoi- 

 que cette détermination n'appartienne pas à la théorie proprement dite. La 

 quantité 1 représente un produit numérique, qu'd suffira d'effectuer, puis- 

 qu'on a 



l^r- = ns (^1 i>- 



2 



Il faut seulement se souvenir que s est la surface exposée au choc de l'air, 

 p" le rayon de la roue mesuré jusqu'au centre de l'aube, c la vitesse de la 

 roue, en mètres par seconde, et n un nombre const.int que, d'après les 



