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translation et dont l'origine M parcourt la courbe de repos apparent avec 

 la vitesse constante V; remplaçons ces axes par d'autres dirigés à chaque 

 instant suivant la tangente M«, la binormale M/3 et la normale princi- 

 pale My à cette courbe de repos apparent. De plus, remarquons, pour 

 simplifier les calculs, que la direction des premiers axes est quelconque et 

 peut être changée sans que la forme des équations (7) et (8) soit modifiée; 

 nous pourrons donc imaginer, pour un moment, que les anciens axes sont 

 parallèles aux nouveaux à l'instant considéré et pour le point que l'on 



envisage. 



» Les équations (7) et (8) deviennent alors, en désignant par p et r les 

 rayons de première et de seconde courbure de la courbe de repos appa- 

 rent et par A,, B,, C, les accroissements des composantes de la force accé- 

 lératrice suivant Ma, M/3 et M 7, 



d'à . 0) dT, 



dû p di 



, , , rf'S „ (/G , fd^ w 



(9) {:iF'-^"itd-J + ^[I-7- 



\ dt' lin \ drs r 



(10) = 0, 



^ ' tir; a 



avec les conditions 



dtj r ' 



d-i a S 



-j-A h- = CO. 



drr p A 



1) Telles sont les équations des petites oscillations d'iuie corde en mou- 

 vement dans l'espace. Pour passer au cas du mouvement plan, il suffit de 

 faire infini le rayon de seconde courbure r. 



)) On obtient alors 



:■') 



