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 les deux suivantes, 



(10) i_i = ^J(y'_y)5 + (ô"-5')ô=] 



et 



où â' et ô" sont respectivement les seconds coefficients de dilatation linéaire 

 des lames partielles la moins et la plus dilatable. 

 » On voit que l'équation (i i) est de la forme 



(•2) ; = y,5 + a,$2^ 



■y, et â, étant deux coefficients qui ne dépendent que de la nature des deux 

 lames partielles. 



» Les formules (8) à (12) ont été établies, il est vrai, sans tenir compte 

 de la variation des coefficients d'élasticité de la lame avec la température, 

 variation dont la loi est inconnue. Il y aurait donc encore, à ce sujet, un 

 complément à introduire, dont l'expérience aurait à fournir les éléments. 

 En tout cas, quoique cette variation ait été forcément négligée, l'expé- 

 rience a déjà, comme on le verra plus loin, apporté certains faits à l'appui 

 des conclusions finales de ce travail. 



» L'équation (10) suppose, ainsi que c'est le cas ordinaire, que le 

 rayon 7^ varie en sens inverse de la température. Si ce rayon variait dans le 

 même sens que la température, le signe de l'un quelconque des deux 

 membres de cette équation devrait être changé. Dans le cas d'une lame 

 bimétallique rectiligne, r^, est infini et l'équation (10) doit être employée 

 en prenant pour le sens positif de r celui qui a lieu pour une température 

 supérieure à la moyenne. 



» La perturbation —, due au spiral seul, qui est une fonction de la seule 



variable— 5 peut, en se limitant aux termes du second ordre par rapport 



à la température, se mettre sous la forme 



(l3) ^=:Ne + ]N'93, 



N et W étant deux coefficients indépendants de la température et dépen- 

 dant essentiellement de la nature et des dimensions du spiral. 



