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 exactitude par la lormule 



(lo) 2==67oo'"(log/„-log/), 



dans laquelle f désigne la force élastique de la vapeur d'eau à l'altitude z. 

 L'identité de forme entre cette expression et celle qui représente la pression 

 barométrique (7) rend la comparaison très facile, mais cette fois l'iden- 

 tification n'est plus possible avec la loi (8) déduite des observations spec- 

 trales; on voit, en effet, que, malgré l'incertitude qui peut subsister sur la 

 valeur numérique du coefficient 17761 de (logC — logZ), il est impossible 

 d'identifier les deux lois, le coefficient de (log^o — 'og/) de l'équation (10) 

 étant presque trois fois moindre. 



» On pourrait objecter que l'équation (10), représentant des détermina- 

 tions faites dans des circonstances différentes des miennes, ne convient pas 

 bien à mes propres résultats; mais j'ai pris soin d'observer souvent le 

 point de rosée r pendant mes observations spectrales. Voici le résultat 

 pour l'heure de midi, au maximum d'étendue du spectre, dans deux jour- 

 nées très voisines : 



Au Riffelberg(z = 2570'") /•= + i^.o d'où /= 4'"», 9$ le 26 juillet 1879, 



A Viège(z = 66o'") r— 120,0 d'où /"= lO"'", 46 le 28 Juillet 1879. 



Ces données suffisent pour calculer le coefficient numérique de l'équa- 

 tion (10), que l'on trouve alors égal à 5870"; la divergence est encore 

 plus forte. 



M On peut donc affirmer que la vapeur d'eau n'est pas ta cause principale 

 de r absorption des radiations ultra-violettes, comme le pensent plusieurs physi- 

 ciens, et comme je l'ai cru moi-même au début de ces expériences. 



» La démonstration de ce résultat peut être mise sous une forme plus 

 saisissante et susceptible d'extension à d'autres cas; en effet, substituons 

 dans l'équation (6)la valeur de logZ tirée de l'expression 2=:;o(log/„— logZ), 

 qui représente la forme générale rencontrée dans les deux cas précédents : 

 on en déduit aisément, par identification, 



(il) q=-mZo; 



c'est la valeur théorique du taux de l'accroissement de visibilité du spectre 

 ultra-violet avec l'altitude. Si l'on substitue pour m la valeur donnée pré- 

 cédemment (//i = — 0,048882), et pour z.^ le coefficient numérique 5870™ 

 déduit de mes observations hygrométriques, on trouve q = 286™, g. 



)> On en conclut que si l' absorption des radiations ultra-violettes était due 



