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 comme l'affirme M. Kayser dans son travail, qu'entre o" et So" les variations 

 des nombres de périodes sont proportionnelles à U température, il résulte 

 des nombres ci-dessus, pour io°, une variation d'un peu moins de YTurû- 



» Telle est la vraie conclusion des quatre seules expériences que j'ai 

 publiées (la continuation de ce travail, que je vais reprendre, ayant été 

 arrêtée par suite de circonstances indépendantes de ma volonté). 



» Or M. Kavser, quia fnit cent douze expériences, en employant d'ailleurs 

 la troisième des méthodes indiquées dans mon Mémoire pour l'étude de la 

 variation due à l'amplitude, a trouvé des variations de njViFû ^ luVo TT ^^"^ 

 le nombre de vibrations de diapasons de soixante-douze à quatre-vingt-cinq 

 périodes par seconde et cela pour une variation de i° de température. C'est 

 environ, en nombres ronds, une variation de j^ pour lo^et pour un dia- 

 pason d'environ quatre-vingts périodes, c'est-à-dire de -^^ ou un peu 

 moins de y^vô- 



» Nous sommes donc à peu près d'accord sur ce point, M. Kayser et moi, 

 et il n'y a bien dans mon Mémoire, en fait de fautes, qu'une faute d'impres- 

 sion. » 



ÉLECTRICITÉ. — Sur la théorie des courants d'induction. 

 Note de M. Mascart. 



« M. Helmholtz a montré qu'en partant des lois d'Ohm et de Joule on 

 aurait pu prévoir les phénomènes d'induction produits parle déplacement 

 d'un système magnétique dans le voisinage d'un courant. Il m'a semblé 

 qu'une généralisation naturelle des résultats obtenus dans ce cas particulier 

 permet d'établir la théorie des courants d'induction électrodynamiques 

 de manière à les rattacher simplement à un principe commun. 



» D'après la théorie; d'Ampère, on sait que le travail nécessaire pour dé- 

 placer une masse magnétique m dans le voisinage d'un courant est égal au 

 produit de cette masse par l'intensité I du courant et par l'accroissement 

 de l'angle sous lequel on voit le circuit des deux points qu'occupe succes- 

 sivement la masse magnétique. L'énergie de la masse m par rapport au 

 courant peut donc être représentée par Imoi. 



» Il est utile de traduire cette propriété sous une autre forme, en em- 

 ployant la notion des lignes de force de Faradaj'. 



)) Si l'on considère la force exercée par un système magnétique sur 

 l'unité de masse placée en un point, et qu'on mène par ce point un élément 

 de surface quelconque, on peut appeler //ujc de force (ou nombre de lignes 



