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 de force) qui traverse cet élément le produit de sa surface par la compo- 

 sante normale de la force. On voit aisément que le flux de force d'une 

 masse m dans un cône d'ouverture angulaire oj est égal à mw. 



» L'énergie d'une masse magnétique par rapport à un courant est donc 

 égale au produit de l'intensité du courant par le flux de force émanant 

 de cette masse et qui traverse le circuit. Désignons ce flux de force par y, 

 et convenons de le considérer comme positif quand les forces entrent dans 

 le circuit par la surface négative du courant, c'est-à-dire parle côlé négatif 

 du feuillet magnétique équivalent. L'énergie de la masse m a pour expres- 

 sion 



lino) = — I(p. 



» De même, l'énergie par rapport à un courant d'un système magnétique 

 quelconque est égale à la somme des énergies de chacune des masses, 

 c'est-à-dire au produit de l'intensité du courant par le flux total de force 

 du système qui traverse le circuit. Cette énergie diminue lorsque le système 

 est abandonné à l'action du courant; pour un petit déplacement, le travail 

 des forces électromagnétiques est égal à 4- Id(p. 



» Si ce déplacement s'est effectué pendant le temps dt et qu'on opère 

 avec une pile à liquides, l'énergie empruntée aux actions chimiques doit 

 échauffer le circuit et fournir le travail électrodynamique Idç qui cor- 

 respond à l'accroissement do du flux de iorce, ce qui donne, en appelant E 

 la force éleclromotrice et R la résistance totale, 



(i) Eldt = \''Rdt-hldcp. 



On en déduit 



L'intensité du courant est la même que s'il existait dans le circuit une 

 force électromotrice nouvelle (induction) ayant pour valeur 



» La force électromotrice d'induction est donc égale et de signe con- 

 traire à la dérivée par rapport au temps du flux de force qui émane du 

 système magnétique et traverse le circuit. Cette expression, déduite ici du 

 principe de la conservation de l'énergie, est équivalente à celle qui a été 

 obtenue par Neumaïui en partant de la loi de Lenz. 



