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» Nous admettrons, comme règle générale, que la force électromotrice 

 d'induction dans un circuit s'exprime toujours par l'équation (3) en fonc- 

 tion du flux de force qui le traverse, quelles que soient les causes qui font 

 varier les forces, telles que le déplacement ou la modification d'un système 

 magnétique, le changement de forme d'intensité ou de position d'un cou- 

 rant extérieur, la déformation du circuit lui-même ou la variation du cou- 

 rant qui le traverse déjà. 



» Une telle généralisation peut être justifiée dans tous les cas particuliers 

 lorsqu'on admet que l'effet produit par un changement dans les aimants et 

 les courants équivaut à celui qu'on obtiendrait en amenant de l'infini un 

 aimant ou un courant égal à la variation donnée. La seule considération 

 des flux de force paraîtra surtout légitime si l'on conçoit que les actions 

 électriques et magnétiques ne s'exercent pas réellement à distance, mais 

 qu'elles sont dues à une modification du milieu intermédiaire, caractérisée 

 en chaque point par la direction et la grandeur de la force. 



» Considérons d'abord l'effet d'un courant sur lui-même. Le flux de 

 force qui traverse le circuit, supposé invariable, est proportionnel à l'inten- 

 sité du courant et peut être représenté par UI, le facteur U désignant le 

 flux de force qui correspond à l'unité de courant. Si le courant varie de dî, 

 la variation du flux de force est U^I, et l'énergie empruntée à la pile 



HJdl = d(~ 



» Tant que le courant n'est pas devenu constant, une partie de l'énergie 



de la pile est donc employée à augmenter le terme — > qu'on a appelé Véner- 



gie polentielte du courant. Supposons qu'il y ait dans le voisinage un second 

 courant d'intensité I' dans un circuit de forme constante. Le flux de force 

 du second courant qui traverse le circuit du premier est proportionnel à 

 l'intensité; ou peut le représenter par VI'. Le facteur V désigne le flux de 

 force qui émane de l'un quelconque des deux circuits et traverse l'autre, 

 lorsque les deux courants ont une même intensité égale à l'unité. Le pro- 

 duit irV s'appelle énergie potentielle relative des deux courants. 



» Lorsque le produit 1' V, par suite d'un changement d'intensité ou d'un 

 déplacement, varie ded{l'Y}, l'énergie empruntée à la pile du premier 

 courant est L/(rV). Si les deux modifications sont simultanées et se pro- 

 duisent pendant le temps dt, on a donc pour le premier circuit 



(4) Elih = VRdt + ^/(^) r-L/(l'V), 



