1 993 ) 



duisit à la découverte de la double réfraclion circulaire. Depuis lors, on a 

 souvent regardé ce phénomène comme donnant une preuve expérimen- 

 tale de la réalité de l'hypollièse qui l'a fait découvrir. Je me propose d'eu 

 donner ici une théorie indépendante de toute hypothèse; il en résultera 

 que cette opinion est mal fondée. 



» Il nous suffira d'examiner le cas simple où un seul prisme de quariz, 

 dont l'axe optique est normal à la face d'entrée des rayons, est placé dans 

 un milieu indéfini, isotrope et inactif. Nous prendrons trois axes rcctan- 

 ^tdaires, la face d'entrée pour plan des xy et l'arête réfringente pour axe 

 des J-. L'onde incidente est plane et parallèle à la face d'entrée; les vibra- 

 lions y sont rectilignes et parallèles à l'axe des x; la vitesse vibratoire sur 



la face d'entrée est asinsrrL t étant le temps et T la durée d'une vibra- 

 tion. 



» En un point quelconque A pris en dehors du prisme sur la face de 

 sortie, la vibration réelle sera encore rectiligne, comme le montre l'expé- 

 rience. La phase sera proportionnelle à la distance z du point A à la face 



d'entrée, où les mouvements sont concordants; elle sera donc 271-? en 



appelant X un coefficient caractéristique du quartz, qui se trouve défini par 

 cette expression, et que nous envisagerons à ce seul point de vue ( ' ). Pour 

 simplifier les formules, nous choisirons notre milieu indéfini de telle sorte 

 que la longueur d'onde y soit précisément X. La direction de la vitesse au 

 point A fait, avec la direction qu'elle auraitsi, la phase demeurant la même, 

 le pouvoir rotatoire p devenait nul, un angle égal à pz. En définitive, les 

 projections de cette vitesse sur les axes desx et des j- sont respectivement 



D27r(^-^). 



acospzs\ 



t z 

 a sinpz sm 2 7r I = — r 



» Soient une direction donnée faisant avec l'axe des zun petit angle a, et 

 sur elle un point B à une grande distance R du point A. La vitesse au point B, 

 calculée d'après les principes de la diffraction, aura respectivement pour 

 projections sur les axes des x et des y, m étant un facteur constant qu'il est 



(') Ce coefficient, dans l'hypothèse de Fresncl, est très sensiblement la moyenne des lon- 

 gueurs d'onde des deux rayons circulaiies. 



G. P.., 1880, I" Semestre. (T. XC, M" 17.) ' ^9 



