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pai' la détente sur le piston moteur, et de cette équation nous déduirons la 

 valeur de P en fonction de t. Nous aurons ainsi obtenu I.1 relation cherchée 

 qui nous fera connaître la tension maximuni des vapeurs d'un liquide à 

 n'importe quelle température t. 



» Nous remarquerons que la chaudière fournit trois quantités de cha- 

 leur à t'. 



V 1° V, chaleur de volatilisation du liquide à i'; 



F 



» 2° TTJ chaleur fournie par les parois du cylindre inoleur pendant la délente des vapeurs 



et la production de F kilogrammètrcs; 



» 3° (c — ^) [t' — t), chaleur nécessaire pour ramener le liquide sortant de l'échangeur 

 à la température t' , 



» Appliquons le second principe, et appelons 274 -■ <' la température 

 absolue centigrade de la chaudière; il vient 



(0 [x'H-(c--/t)(^'-0-^']^^ = F- 



» Telle est l'équation mère du problème sous sa forme finie, intégrée 

 entre t' et t. 



)) Reste à déterminer F, le travail du piston sous l'action de la vapeur. 

 Si l'on suppose que la densité des vapeur^ est constante, c'est-à-dire que 

 la loi de Mariotte et de Gay-Lussac s'applique rigoureusement, on trouve 

 pour l'expression du travail F l'équation suivante 



V 



, i o333(274 + t') r^^p 



^^-' 'i,2935X'274 J V -<.■ ' 



d'où 



/ON T^ io333x (274+^') ,/P'\ , ., 



3 ) F = ^ycir—r^ / 15- kilogram me très. 



^ ' i,2g3(îX374 \P/ 



Si, au contraire, on admet que varie suiv.mt la loi des covolumes, il 

 faut partager le travail du piston en trois parties : 



» 1° Admission de la vapeur sous pleine pression P', travail positif; 

 « 2° Détente des vapeurs de la pression P' à P; dans cette détente, 3 est fonction de la 

 pression, et l'iotégration est de la forme 



V 



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travail de détente positif; 



