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» 3" Rttour du piston sous la pression P; ce travail est négatif, puisque le sens du mou- 

 vement est opposé à la pression. 



» Ce problème d'Analyse est compliqué de difficultés tirées de l'iiité- 

 gration de l'équation; nous n'exposerons que le résultat. 



» Si l'on fait la somme algébrique des trois périodes correspondant au 

 travail des vapeurs, en tenant compte de la loi des covolumes, et qu'on 

 l'égale à la valeur de F tirée de l'équation (3), on trouve que la valeur 

 numéfi(jue est identique si l'on donne à â, dans l'équation (3), la valeur 

 de â pour la température t. 



» Or, par les travaux de Regnault et de M. Hirn, cette valeur est 

 connue pour plusieurs liquides et vapeurs. L'équation générale se simplifie 

 beaucoup par ce fait et rentre complètement dans les problèmes élémen- 

 taires. En effet, nous n'avons qu'à substituer dans l'équation (i), à F, sa 

 valeur tirée de l'équation (3), en nous rappelant que â correspond à la 

 température t, et nous obtiendrons l'équaliou générale cherchée 



{f^) { 2,4 + i' 



__ io333x(274 + <') ^/P'^ 



1,293^X274 Vi* 



» Eu réduisant cette équation et sortant M tj)' on arrive à h forme dé- 

 finitive 



f^^ ./P'\ _ [X'+(c-^-)(f'-0]43O< 274x1, 293 J(<'-0 



P) '■[pj— 1 0333(274 H- /'){ 374 -f-0 



1) Telle est la relation générale pour tous les liquides entre la pression 

 variable P et la température correspondante t. 



» Nous allons montrer, pour l'eau spécialement, combien cette for- 

 mule est ricjouremej car nous connaissons tous les paramètres avec exacti- 

 tude. 



» Prenons 



t' — 200°. 



X'==464^"',3. 

 » Choisissons successivement pour t les températures 



t^iSo", / = 100°, ^ = 82", ^ = /iO°, < = o". 



