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 reslnnl saturée, sa température baissant de r/T, elle a])sorbera une quantité 

 de chaleur — c,dT, c, étant ht chaleur spéiijvjue de la unpeur saturée à 'l\ 



» Enfin, dans la quatrième phase DA, la vapeur se condense entièrement 

 à la température T et rend ainsi au condenseur ime quantité de chaleur 

 égale à r. 



» De telle sorte que, pendant cette évolution, la quantité de chaleur 

 disparue et transformée en travail a pour expression 



cdT -hdr— c^dT. 



» Le travail effectué, étant d'ailleurs représenté par l'aire du cycle ABCD, 

 égale évidemment, à la limite, à l'aire du rectangle AB,C| D (en négligeant 

 les infiniment petits du deuxième ordre figurés par les surfaces AB,B, 

 CC,D), aura pour expression 



is — a) dp, 



cr étant le volume du liquide à T, S le volumedesa vapeur saturée à la même 

 température. 



» Or, 1° en vertu du principe de l'équivalence, la chaleur disparue étant 

 proportionnelle au travail effectué, on aura, A étant le coefficient de pro- 

 portionnalité, 



cdT + dr— c,dT=^ \{s — G)dp, 



ou enfin, en divisant tous les termes par dT et posanti^ — a = «, 



(.) c-c,+- = kuj-^- 



M Eu vertu du principe de Carnot, le cycle en question étant fermé et 

 réversible, on a 



f 



T = «' 



ou, en séparant les termes de cette somme relatifs aux quatre phases suc- 

 cessives du cycle, 



cr/T r+dr c.dT r_ 

 T" "*" T-i-^T T X ~ °' 



que l'on peut évidemment écrire 



(c-^.)'-^+^^(f) =o, 



