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 même. Si l'on représente par U le flux de force émanant du système induit 



quand il est traversé par l'unité de courant, et par conséqnf nt par — ce 



qu'on appelle le coefficient de sclf-iiutuclion, le travail de l'extra-courant 



pendant le temps dt a pour valeur UI -jf^l- On a donc l'équation 



El (Il = r-(lt + IJI-yr/f 

 OU, en divisant par I et par dt 



« Cette équation n'est autre que l'équation donnée par Helmholtz et 

 dont il a déduit les lois des courants induits qui se produisent au moment 

 de la fermeture et de l'ouverture du circuit de la pile, avec cette différence 

 cependant que, dans la formule de M. Helmholtz, la quantité E est une 

 constante, tandis qu'ici elle est ime fonction du temps. 



» Pour déterminer cette fonction, j'ai opéré de la manière suivante, 

 3'ai mis le système induit en communication avec un galvanomètre Thom- 

 son à oscillations non amorties, et, l'arc qni correspond à la demi-période 

 de la machine ayant été divisé en dix parties égales, j'ai, au moyen d'un 

 dispositif très simple, fait parcourir brusquement et successivement au 

 système induit les dix intervalles consécutifs. L'arc d'impulsion du galva- 

 nomètre mesure chaque fois la quantité totale d'électricité mise en mouve- 

 ment, et, par suite, la force électromotrice qui correspond aux déplace- 

 ments successifs. La force électromotrice, ainsi mesurée, est bien celle qui 

 résulte du champ primitif, puisque, dans chaque déplacement, les quan- 

 tités d'électricité dues aux réactions ont une somme identiquement nulle. 

 La courbe ainsi obtenue ne diffère pas d'une sinusoïde d'une manière 

 sensible; on peut donc admettre que E est de la forme Eosin/?;^, le temps 

 étant compté à partir de l'instant où l'axe de la bobine induite coïncide 

 avec l'axe de la bobine inductrice. 



» Dans ces conditions, et en posant 



?.7r U 



(2) fangarry--^ ^, 



l'intégrale de l'équation (i) peut s'écrire 



sin2 7: f^ — 9 1 = AsinsTif- — 







