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» Au mouvement (i),où nous regardons^ comme une constante, joignons 

 un autre mouvement de même nature, où T et X deviendront T' et X'. Ce 

 mouvement et le mouvement (i ) seront possibles si, dans chacun d'eux, la 

 longueur d'onde et la période satisfont à une certaine équation de condi- 

 tion. Le mouvement résultant sera également possible, en vertu du prin- 

 cipe de la superposition des petits mouvements. 



» En posant 



son équation peut s écrire 



(2) ÏJ = 2rt COS 277 /-(.r — Yt)s\U1K 



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SiT' est très voisin de T, le facteur 2a cos2nk[a: — \t) varie très lentement 

 par rapport à ô et à Z; il exprime l'amplitude du mouvement vibratoire (2), 

 dont la période ô et la longueur d'onde /sont sensiblement égales à T et à X. 

 Cette amplitude est représentée à chaque instant par une sinusoïde qui se 

 transporte avec la vitesse V, dont l'expression peut s'écrire 



dl . .a 



d — 



» Ainsi, si le milieu est doué de dispersion, l'amplitude se transporte 

 avec une vitesse qui n'est pas celle des ondes. Chacune des ondes, en mar- 

 chant dans l'espace, varie périodiquement d'amplitude et s'éteint en des 

 instants et en des points faciles à déterminer. Rien de tout cela n'aurait 

 lieu si le milieu était dépourvu de dispersion, et cet exemple suffit à montrer 

 la nécessité de ne pas se bornera de tels milieux, et de traiter la question 

 à un point de vue plus général. 



» Après avoir examiné quelques mouvements simples et compatibles 

 avec la constitution d'un milieu isotrope, nous nous occupons des for- 

 mules générales. La discussion des résultais montre qu'il n'y a pas, pour 

 une source homogène donnée, une vitesse de la lumière déterminée, et indé- 

 pendante de la manière dont on fait varier l'amplitude. Mais, dans toute 

 expérience réali.sable, cette variation s'effectue d'une manière graduelle 

 et très lente par rapport à la période vibratoire; dans ce cas, les formules 



