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 actif, sa rotation s'ajoute à la rotation de l'une des parties du biquartz et 

 se retranche de la rotation de l'autre. Les deux bandes d'extinction ne 

 sont plus dans le prolongement l'une de l'autre, et la rotation due au cristal 

 est mesurée par l'angle dont il faut faire tourner le polariseur pour rétablir 

 la coïncidence. La précision du pointé est ainsi notablement augmentée ; 

 mais, comme il faut commencer par amener les bandes, mises d'abord en 

 coïncidence, sur une raie déterminée du spectre et que pour cette opéra- 

 tion on se trouve exactement dans les conditions ordinaires de la méthode 

 de M. Broch, l'incertitude se trouve reportée sur la valeur de la longueur 

 d'onde qui correspond à la rotation observée. Pour tourner cette difficulté, 

 on répète la mesure sur une lame de quartz d'épaisseur connue, que l'on 

 substitue au cristal sans rien changer au biquartz; on opère ainsi avec la 

 même radiation. De la rotation observée on déduit facilement la longueur 

 d'onde de la radiation correspondante, en se basant sur les déterminations 

 du pouvoir rotatoire du quartz, publiées il v a quelques années par 

 MM. J.-L. Soret et Sarasin. 



» L'épaisseur du quartz employé a été déterminée : 

 » i° En la mesurant directement sur une machine à diviser, 3 ,um » 7 7 7 ^ : 

 >j 2° En la déduisant de la rotation qu'il imprime au plan de polarisa- 

 tion d'une lumière homogène connue, observée à l'aide d'un prisme à pé- 

 nombre de M. Cornu, on a trouvé : 



Far la lumière du sodium 3 m,n , 7704 



Par la lumière du thallium 3 mm ,7763 



» Le Tableau suivant résume les principaux résultats de mes recherches : 



Angles de rotation 

 par millimètre d'épaisseur. 



Chlorate de soude 



n" 1 n° -2 



(2 i™ m d'épaisseur (r6™™,5 d'épaisseur 



lévogyre). lévogyre). 



2,068 

 » 



2,3i8 



2 , 559 

 3, 104 

 » 



2,1.8 



2,436 



3 . 1 22 



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