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opération réversible. Le travail total, extérieur ou thermique, que fournit 

 l'opérateur, est le même quelle que soit l'opération réversible qu'il effectue, 

 d'après le principe de Carnot ('); par suite, ce travail est bien déterminé 

 par les états A et B et par W etT . On peut donc l'exprimer par ^ B - C A , 

 en désignant par £ une fonction de l'état du système, de W et de T , fonc- 

 tion qui est déterminée à une constante près, comme l'énergie et l'entropie. 



» Nous appellerons cette fonction C X énergie utilisable du système par 

 rapport à l'opérateur. En effet, f B — C A exprime la plus grande valeur du 

 travail que le système peut fournir à l'opérateur, d'une manière quel- 

 conque, en passant de B en A, valeur qui est atteinte lorsque ce passage 

 s'effectue d'une manière réversible. 



» Comme on le voit, l'énergie utilisable a un sens concret et, en quelque 

 sorte, industriel. Elle répond à la question suivante : Etant donné un corps 

 dans un état déterminé, les conditions extérieures étant connues et constantes, 

 combien de kilogrammétres utilisables dans une machine ce corps peut-il nous 

 fournir, au maximum, en passant à un autre état déterminé. 



» La variation de C dans une transformation ne dépend donc que de 

 l'état initial et de l'état final, et non de la manière dont s'effectue la trans- 

 formation; on calculera cette variation en considérant une opération ré- 

 versible. Ce calcul est en général très simple et peut s'effectuer de plusieurs 

 manières; si l'on écrit que la variation de C est la même, cela revient, en 

 somme, à considérer un cycle réversible. 



» Considérons une transformation réversible élémentaire. Ceci implique 

 que les échanges de chaleur s'effectuent par les cycles de Carnot auxiliaires. 

 On a 



en désignant par dz le travail extérieur fourni par l'opérateur, et par dQ la 

 chaleur portée sur un élément de volume où la température est T. Cette 

 relation est évidente, si l'on remarque que les échanges de chaleur entre 

 les diverses parties du système peuvent ici être remplacés par des échanges 

 avec le milieu ambiant. 



» Dans certains cas, l'opérateur peut produire la transformation d'une 

 manière réversible sans dépenser du travail thermique, ou bien du travail 

 extérieur; le premier cas est celui des transformations adiabatiques, ou 



(') Suns cela, en effet, on pourrait produire du travail dans un cycle fermé et ré- 

 versible. 



