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cation du pouvoir rotatoire magnétique. Pour Fresnel, la matière pondé- 

 rable participe dans une certaine mesure, variable avec la longueur d'onde, 

 au mouvement lumineux. Cette participation a été mise hors de doute, 

 indépendamment de toute hypothèse sur la nature de la lumière, par les ex- 

 périences de M. Fizeau sur l'entraînement des ondes lumineuses parla ma- 

 tière pondérable en mouvement. D'autre part, dans un champ magnétique, 

 chaque molécule devient un petit aimant dont l'axe, en l'absence de tout 

 mouvement lumineux, est dirigé comme la force magnétique. 



» Pendant la propagation du mouvement lumineux, on doit donc sup- 

 poser dans le milieu transparent de petits aimants disséminés et participant 

 à ce mouvement. Si le rayon lumineux est perpendiculaire à la direction 

 du champ, ces petits aimants, dont l'axe magnétique est dans le plan 

 d'onde, se déplacent parallèlement à eux-mêmes, sans que leur axe ma- 

 gnétique change de direction, sans que leur moment magnétique varie et 

 leur mouvement n'induit aucune force électromotrice dans le milieu am- 

 biant; la propagation de la lumière, considérée comme une perturbation 

 électromagnétique, n'est pas altérée. 



» Mais, si le rayon lumineux est dirige suivant la force du champ, l'axe 

 magnétique doit osciller dans le plan passant par le rayon et la vibration ; 

 sa direction change donc périodiquement, ainsi que les composantes de 

 sou mouvement magnétique, et des forces électromotrices perpendiculaires 

 au plan dans lequel se meut cet ave sont induites; par conséquent, dans la 

 théorie électromagnétique, il convient d'ajouter aux forces électromo- 

 trices induites par les courants du milieu ambiant (c'est-à-diie aux forces 

 élastiques de la théorie ordinaire des ondulations) une force perpendicu- 

 laire à la vitesse, située dans le plan d'onde, périodique et proportionnelle 

 à la vitesse angulaire des petits aimants, ce qui entraînera la rotation du 

 plan de polarisation. 



» Ce résultai, à peu près évident a priori, peut s'établir par le calcul : 

 » Soient ; et r\ les composantes, rapportées à deux axes coordonnés dans le plan 

 d'onde, du déplacement d'un point du milieu, siège du mouvement optique et électro- 

 magnétique; et m x , niy les composantes suivant ces axes du moment magnétique M 

 d'une molécule pondérable; ces quantités sont fonctions de z et du temps; la force 

 électromotrice induite par les variations de m x et de m y en un point du milieu a pour 

 composantes 



d\ . . dU 



?=> Ql v+ d7' 



Pi : -3T> Ql 



en désignant par U, V les potentiels newtoniens dus à des distributions matérielles de 



