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indépendante de la longueur d'onde, de sorle qu'on y verra un très grand 

 nombre de franges. 



» Il esl même possible, en choisissant d'une manière convenable l'incli- 

 naison du prisme, de rendre la coïncidence encore plus parfaite, si la dé- 

 rivée du produit L-^ par rapport à l'indice de réfraction est nulle, ce qui 

 donne la condition 



(5) L-r-w ■+- -j- -j 3 - — O. 



^ y J/(- iln on 



)> En appelant A l'angle du prisme, (i l'angle de la face d'entrée avec la 

 surface S, /• l'angle de réfraction du rayon MP sur cette face, r' et i' les 

 angles relatifs à la sortie, on trouve aisément que les équations qui déter- 

 minent l'ordre de la frange achromatique, la distance angulaire des franges 

 voisines et la condition du meilleur achromatisme deviennent 



v ml I _h_ df à/\ si 11 A 



^J L \co&i dx ai J cos(<jl— i')cos/-'' 



(4V d*=± sinA 



\^/ ni 



m cos/'cosf 



(5)' j- -r- = sin((3 - i) tangrcosj'— sinAtangî'. 



» On reconnaît aisément que l'emploi d'un réseau, comme appareil de 

 dispersion, ne produirait aucun effet analogue. 



» Nous appliquerons ces résultats à deux cas particuliers. 



» Franges d'interférence. — Considérons d'abord les interférences ordi- 

 naires où les franges sont équîdistantes et symétriques par rapport à l'une 

 d'elles pour toutes les couleurs. L'origine étant prise au centre du phéno- 

 mène, la différence de marche A est simplement proportionnelle à a;, et 



l'on a 



<)f df 



Ô.r Ùl 



» Il n'existe alors qu'une frange achromatique, dont l'ordre m et l'ab- 

 scisse x sont déterminés par les équations 



m ï , \- mu \ 



x = — = U - 



COS s i cos( 'i — i) cos/ - ' 



» (les valeurs de m et de x sont d'autant plus grandes, toutes choses 

 égales, que le prisme est plus éloigné de la surface S. 



